LICHT EN DE DICHTHEID EN SAMENSTELLING DER MIDDENSTOFFEN. 79 



en als fi de massa van het deeltje is, dan wordt zijne beweging bepaald door 

 de vergelijkingen 



d 2 ai v d*y dïz 



Beschouwen wij nu alleen een periodieke beweging met den oscillatietijd T. 

 Dan kan men stellen 



2 n In 'In 



x = a 1 cos— {( + pi), y = "2C J os—(t + p 2 ), z = a s cos—{t + p s ), 



(1 V "+ TT 



waarbij a l7 a 2 > a 3 , jp 1? p^ p z onafhankelijk van / zijn. Daar dan -— = — ~^r#> 



cl t 1 



dïy 4ti 3 cPz 4tt 2 



Jfi == ~^^' J^2 = ~ ^2 Z 1S ^B't Ult ( 19 ) 



* - - -7-5- ( 2 °) 



J 2® 



welke grootheid onafhankelijk van t is, dan gelden nog steeds de betrekkingen (18). 

 Het geheele onderzoek van het vorige hoofdstuk blijft nu verder onveranderd, 

 maar men zal blijkens (20) voor x een des te grootere waarde in rekening moe- 

 ten brengen, naarmate T kleiner wordt (zoo lang ten minste ff > — ;=— is). 



Daar echter, zooals wij zagen (II, § 31), n des te grooter wordt, naarmate x 

 toeneemt, moet dan de brekingsindex toenemen, als T kleiner wordt, zoodat 

 men werkelijk een kleurschifting verkrijgt, zooals die is waargenomen. De for- 



* Wanneer op het deeltje A ook een weerstand werkt, die afhankelijk is van zijn snelheid, 



j , ,-., . , dx dij dz „ , . ,. „ 



dan treden m deze vergelijkingen ook termen met — , — -, -p op. Men kan dan uit die for- 



d t dt dt 



mules een absorptie van het licht afleiden en in verband daarmee wordt ook de wet der dispersie 



gewijzigd. 



