80 OVER HET VEEBAND TUSSCHEN DE VOORTPLANTINGSSNELHEID VAN HET 



mule daarvoor vindt men door de waarde van x (20) in de vergelijking (07) 

 van het vorige hoofdstuk te substitueeren ; aldus wordt 



(21) 



waarbij A, B : C } D constanten voorstellen en l de golflengte in het lucht- 

 ledige is. 



§ 10. Tot een dergelijke uitkomst geraakt men ook, wanneer men van de on- 

 derstelling uitgaat, dat ook de bollen S met aether gevuld zijn en dat nabij 

 het middelpunt eenige electrische deeltjes geplaatst zijn, waarvan er zich een 

 door den aether heen kan bewegen. In § 35 van het vorige hoofdstuk werd 

 dan alles bepaald door de grootheid c, maar men kan nu door een dergelijke 

 redeneering als boven werd gebezigd aantoonen, dat c afhankelijk van den 

 oscillatietijd moet worden, zoodra het bewegelijke electrische deeltje aan een 

 zekere massa u is gebonden. Men verkrijgt dan weer 



-1.7- U 



9 ■ 



en substitueert men deze waarde in de vergelijking (85) van bet vorige hoofd- 

 stuk, dan neemt deze den vorm 



» 2 — 1 1 



= ii) 



4-2 Q 



aan, waarbij P en Q onafhankelijk van de golflengte zijn. Dit schijnt wel de 

 eenvoudigste dispersieformule te zijn, die men uit de electromagnetische licht- 

 theorie kan afleiden. 



Het is niet onwaarschijnlijk, dat zich in een molecule meer dan één bewe- 

 gelijk electrisch deeltje bevindt en men kan ook omtrent de krachten, waardoor 

 deze deeltjes naar hun evenwichtsstand terug worden gedreven, nog verschillende 

 onderstellingen maken. Het boven gezegde maakt het echter waarschijnlijk, dat 

 ook bij andere onderstellingen de in het vorige hoofdstuk ingevoerde constante 

 y. en dus ook n des te grooter zullen zijn, naarmate T en l afnemen. Welken 

 vorm de betrekking tusschen n en / aanneemt hangt van de onderstellingen af, 



