ALGEMEENE THEORIE DER VLOEISTOFFEN. » 



uitgewisseld, bestaat deze symmetrie uiet; men zal dus bij de moleculen, die 

 zelf of bij plaatsvervanging de grenslaag doorloopen, ecne vermindering van de 

 levende kracht in deze richting moeten verwachten. Wanneer nu al de moleculen, 

 met eene levende kracht, loodrecht op den vloeistofspiegel, boven het gemiddelde 

 bedrag van die vermindering in de grenslaag doorgedrongen, of hunne plaats- 

 vervangers, door de botsing in sommige gevallen meer af moeten staan en dus 

 ten slotte niet in den damp overgaan, zoo zal deze levende kracht, omgekeerd, 

 aan andere moleculen, die met eene levende kracht in dezelfde richting beneden 

 dit gemiddeld bedrag in de grenslaag doordrongen, of aan hunne plaatsvervan- 

 gers, ten goede komen om de grenslaag te kunnen doorloopen. 



En het ligt in den aard van het toevallig karakter der botsingen, dat, zoodra 

 men dezen gemiddelden invloed van de vermindering van levende kracht, lood- 

 recht op de grenslaag, bij den overgang van laag tot laag in rekening brengt, 

 de uitwerking der botsingen verder alleen hierin bestaat, dat wel de moleculen 

 ouderling van rol kunnen verwisselen, maar dat tegenover elk molecuul, hetwelk 

 levende kracht normaal op den vloeistofspiegel verliest, een ander staat, dat een 

 gelijk bedrag aan levende kracht in dezelfde richting wint. 



Zoo komen wij dus tot de volgende voorstelling van de uitwisseling der mole- 

 culen tusschen vloeistof en damp. 



Voor elk molecuul, dat van de zijde van de vloeistof in de grenslaag door- 

 dringt, met eene levende kracht in de richting loodrecht op de grenslaag boven 

 een zeker bedrag «, verlaat een molecuul van de grenslaag deze naar de zijde 

 van den damp, met eene levende kracht loodrecht op de grenslaag, die ten be- 

 drage van dezelfde grootheid a kleiner is dan de levende kracht in diezelfde 

 richting, waarmede het eerst beschouwde molecuul uit de vloeistof in de grens- 

 laag overging. Voor elk molecuul, waarvan de levende kracht in de richting 

 loodrecht op het grensvlak beneden dit bedrag « is, en dat van de zijde van 

 de vloeistof in de grenslaag doordi'ingt, keert er omgekeerd een molecuul uit 

 de grenslaag naar de vloeistof terug, met dezelfde levende kracht in de richting 

 loodrecht op de grenslaag. En eindelijk verlaat er voor elk molecuul, dat van 

 de zijde van den damp de grenslaag met eene zekere levende kracht in de rich- 

 ting loodrecht op het grensvlak bereikt, een ander molecuul de grenslaag, om 

 deel van de vloeistof uit te maken, met eene levende kracht in diezelfde rich- 

 ting, ten bedrage van a grooter dan die, waarmede het eerstbeschouwde molecuul 

 in de grenslaag doordrong. 



De levende kracht a moet gelijk zijn aan het arbeidsvermogen, dat gemiddeld 

 door een molecuul vei'loren wordt aan arbeidsvermogen van plaats en aan ar- 

 beidsvermogen door de verandering van het vloeistofvolume, ten slotte in de 



