8 ALGEMEENE THEORIE DEK VLOEISTOFFEN. 



§ 7. Afleiding van de wet der dampspanningen. 



Om na te gaan in hoeverre de aangenomen uitwisseling van damp- en vloeistof- 

 moleculen overeenkomt met de werkelijkheid, zullen wij de wet, welke de damp- 

 spanningen met de temperatuur verbindt, daaruit afleiden. Daai'bij maken wij 

 gebruik van de wet van Maxwell over de snelheidsverdeeling onder de mole- 

 culen. Daartegen bestaat geen bezwaar, wanneer wij er op letten, dat volgens 

 onze onderstellingen de moleculen, in het inwendige van de vloeistof zoowel als 

 van den damp, slechts aan krachten onderworpen zijn, die elkaar geheel in even- 

 wicht houden. 



Noemen wij het aantal moleculen, in de vloeistof per volume-eenheid aanwe- 

 zig, N, de gemiddelde levende kracht der moleculen E, de massa van een mole- 

 cuul M ; en nemen wij een rechthoekig drieassig coördinatenstelsel der .r, ?/, z aan 

 met de x-a,s loodrecht op het grensvlak, terwijl wij de snelheid in de x richting 

 voorstellen door u ; zoo wordt het aantal moleculen, die in de volume-eenheid 

 eene snelheid in de richting in de x-as tusschen de grenzen u en u + du heb- 

 ben, voorgesteld door 



-\/~kM -iM,r- 3 



-/V y e du, waar k :=. — - • 



31 4 £ 



Tot botsing met het grensvlak zouden dus per tijdseenheid komen 



^l/'kM -kMu' 



N y e du.u, 



n 



wanneer de moleculen geen afmetingen hebben; wanneer er op de afmetingen 

 wordt gelet, wordt dit aantal volgens onze definitie van de botsingsfunctie groo- 

 ter in de verhouding 



V 



{v — r m) f_\ — 



waar v het volume ingenomen door de gewichtseenheid, ni het volume van het 

 daarin bevatte aantal moleculen en /• een vroeger ingevoerde coëfficiënt is. 

 Het aantal door het grensvlak gaande moleculen wordt dus 



Ny — e udu 



1 lm 



