ALGEMEENE THEORIE DEK VLOEISTOFFEN. 5 



4-maal dit volume, is voor verschillende stoffeu in overeenstemmende toestanden 

 steeds een even groot aantal malen dat volume". 



Het schijnt mij dus toe, dat in het voorgaande de eenvoudigste inkleeding van 

 de ontdekking van Prof. van der Waals verkregen is door de stelling, dat de 

 gelijkvormigheid der isothermen en grenslijnen de onmiddellijke uitdrukking is 

 van de gelijkvormigheid der bewegingen van de moleculen. 



Uit dit algemeene gezichtspunt laten zich echter terstond nieuwe wetten voor- 

 spellen, welker toetsing aan de ervaring zal kunnen uitmaken in hoeverre de 

 onderstelling, van welke wij uitgingen, met de waarheid overeenstemt. Immers 

 uit de gelijkvormigheid iu de beweging volgt onmiddellijk : 



o) dat de capillariteits-constanten in de overeenstemmende toestanden van 

 twee vloeistoffen tot elkaar staan in eene vaste verhouding, die zich door de 

 moleculaire constanten laat uitdrukken ; 



b) dat ditzelfde geldt vooi' de wrijviugs-coëfficiënten van twee vloeistoffen in 

 overeenstemmende toestanden, en eindelijk : 



c) dat ditzelfde ook nog geldt voor de warmtegeleidings-coëfficiënten, mits men 

 slechts lette op die warmtegeleidiug, welke door de botsing der moleculen plaats 

 vindt, en die men gewoonlijk als moleculaire warmtegeleiding onderscheidt van 

 die, waaraan de beweging der atomen in het molecuu deelneemt. 



Om voor het geval, dat men de moleculaire krachten door een moleculairen 

 druk vervangen mag, de verhouding te vinden van de capillaire stijghoogten 

 van vloeistoffen in overeenstemmende toestanden, wanneer zij de wanden der 

 stijgbuizeu volkomen bevochtigen, stellen wij die hoogte voor door h bij een 

 ideale stof met moleculair gewicht 1, met een zeker aantal moleculen in een 

 ruimte at onder eene moleculaire attractie 1, terwijl de moleculen samen een 

 volume 1 beslaan, bij een buitendruk n en temperatuur t, daarbij aannemende, 

 dat deze stijging plaats grijpt in een buisje van den diameter 1, tegen eene 

 kracht in, die aan de moleculen parallelle versnellingen (/, gelijk aan die der 

 zwaartekracht, tracht te geven. 



Dan stelt w, tt, t de overeenkomstige toestand van een andere vloeistof met mo- 

 leculair gewicht M , met volume der moleculen ni en met moleculaire attractie A 

 in dezelfde getalwaarden voor, mits men de lengte-eenhedeu ^"m grooter, de tijds- 

 eenheid 6-maal kleiner, de massa-eenheid i¥-maal grooter neemt, terwijl volgens 

 § 5 van het Eerste Stuk s wordt bepaald door 



, i^nfi M 



Tevens stelt h de stijging voor in de nieuwe eenheden in een buisje van de 



16* 



