b ALGEMEENE THEOKIE DER VLOEISTOFFEN. 



nieuwe eenheid van lengte als diameter, wanneer die stijging wordt tegengewerkt 

 door parallelle krachten, die, in de nieuwe eenheden uitgedrukt, hetzelfde aantal 

 eenheden bevatten als de krachten, die wij bij de ideale vloeistof aannamen. 



In een buisje van een diameter 1 in de oude eenheden, zou de stijging dus 

 h^m nieuwe eenheden of /« ^OT^ oude eenheden bedragen. Nu werkt de zwaarte- 

 kracht echter niet zoo op de nieuwe stof, dat zij daaraan de versnelling y nieuwe 

 eenheden geeft, maar zij geeft daaraan de versnelling g oude eenheden. De 

 zwaartekracht is dus ia de verhouding : 



kleiner dan die, waaronder wij de stijging h i^m^ in oude eenheden in een buisje 

 met eenheid diameter waarnemen, dus zal de stijging onder de werking van de 

 zwaartekracht worden : 



d.i. 



h m — ., ^—-. — of 



l^m2 M ^m^ . 



Voor verschillende stoffen staan in overeenstemmende toestanden de stijgin- 

 gen dus tot elkaar als : 



De capillariteits-constante van twee vloeistoffen is evenredig aan de stijg- 



hoogte maal het specifiek gewicht. Het specifiek gewicht heeft in overeenstem- 

 mende toestanden de verhouding : 



M _ M 



m m' 



en dus staan de capillariteits-constanten van twee vloeistoffen tot elkaar als: 



A A , _ 



* Volgens welwillende mededeeling van Prof. van der Waaxs is deze betrekking dezelfde, 

 die door hem langs anderen weg afgeleid is en door de waarneming vrij wel bevestigd be. 

 vonden is. 



