4 BIJDRAGE TOT DE KENNIS VAN DE WET 



en volgens de tweede reeks (van O" — 54°) 



Vf = ]\, (1 + 0,001554 O {do = 0,72809). 



De gebezigde stof bleek echter bij nader onderzoek nog niet geheel homogeen 

 te zijn. 



Van de 25 cM^ werd nog circa 14 in een eerste portie, en 11 in een tweede 

 afgedestilleerd. 



Deze twee gedeelten verschilden in densiteit: N". 1 gaf bij O" 0,72723 en 

 N». 2 bij 00 0,72906. 



Het eerste gedeelte, dat wegens zijn constant kookpunt en om andere redenen 

 het meest betrouwbaar toescheen, werd opnieuw in het GAY-LussAC'sche fleschje 

 onderzocht, waarbij vooral bij O», 18^, 36" en 54" door herhaalde weging het 

 S. G. nauwkeurig bepaald werd. 



Gevonden werd : 



do = 0,72723 

 (Zi8 = 0,70847 

 ^36 =3 0,69829 

 d^i = 0,66990. 



Hieruit leidt Prof. Oudemans als empirische formule af: 



Vi = Fq (1 + 0,0014117 t + 0,000 003349 f- — 0,000 000 0026 t% 



Ofschoon in de coëfficiënten van t^ en fi geen overeenstemming is, zijn daarente- 

 gen de coëfficiënten van t in de berekende en in de empirisch gevondene formule 

 zoo na aan elkander gelijk, dat men in deze uitkomst zeker wel een bevesti- 

 ging van de vloeistofwet zien zal. 



§ 5. Reeds in de „Continuïteit van den gas- en vloeistoftoestand", pag. 94 

 enz., lieb ik beproefd een waarde te vinden voor den moleculairdruk bij vloei- 

 stoffen — de grootheid K van de theorie der capillariteit van la Place. 



Uit de algemeene vloeistofwet volgt, dat die grootheid in overeenstemmende 

 toestanden evenredig moet zijn aan den kritischen druk. De getallenwaarde, die 

 ik toen voor aether. alcohol en zwavelkoolstof gevonden heb, voldoen ongeveer 

 aan den regel. Die voor water, langs onvoldoenden weg verkregen, echter niet. 



Een uit laatstgenoemden regel berekende i'eeks van waarden voor stoffen in 

 overeenstemmenden toestand met aether bij O" en 1 atmosfeerdruk, volgt hier- 

 onder : 



