eine Zalileiirechnung niüsstc man sogar dQ = () setzen und be- 

 käme daher am Schlüsse die anfängliche Entropie wieder, nur aus- 

 gedrückt durch die anderen Zustandsgrössen ^;„ und r^. Berechnet 

 man dagegen, von demselben Anfangszustande ausgehend, den 

 Endzustand nach einer gewöhnlichen, umkehrbaren Adiabate oder 

 Isentrope, also nach d C/+ pdv = 0, so erhält man für den gleichen 

 Enddruck ji^^ ein spezifisches Volumen r und eine innere Arbeit U, 

 die der Bedingung: 



j p d r = 



*-^ Vi 



(37) U-Ui-{-\ pdr = 



genügen müssen. Der Wert von r, der sich aus dieser Gleichung 

 ergibt, ist nun im allgemeinen verschieden von dem aus Glchg. (36) 

 folgenden Werte von /„. Unter Benutzung von Glchg. (1) bekäme 

 man daher bei demselben Drucke j>„ und zwei verschiedenen 

 Volumen v und i\ dieselbe und zwar die anfängliche Entropie. 

 Würde man dagegen bei 2»^ auf umkehrbarem Wege von r^ auf r 

 übergehen, so würde sich die Entropie ändern. Bei Anwendung 

 von Glchg. (1) auch auf unstetige Vorgänge würde also die Entropie 

 nicht mehr von dem augenblicklichen Zustande des Körpers allein 

 abhängen, sondern auch von dem Wege, auf welchem der Körper 

 in diesen Zustand gelangt ist. Damit würde sie aber eine unbe- 

 stimmte Grösse werden, die man bei Rechnungen überhaupt gar 

 nicht mehr benutzen dürfte. 



Will man die Entropie beibehalten, so muss man sie vom 

 augenblicklichen Zustande des Körpers allein abhängig 

 voraussetzen und ihre Änderung auch bei unstetigen Vorgängen 

 nach Glchg. (3) berechnen, unter Einführung irgend eines stetig 

 verlaufenden, umkehrbaren Überganges vom Anfangszustande 2>i^ 

 /', bis zum Endzustande p„, r^. 



Dann wird sich also die Entropie bei dem betrachteten un- 

 stetigen Vorgange ändern, es lässt sich aber aus Glchg. (36) nicht 

 allgemein erkennen, in welchem Sinne das geschieht, weil C/ nicht 

 allgemein in Funktion von j> und r auszudrücken geht. Um diese 

 Frage entscheiden zu können, muss man eine besondere Körperart 

 betrachten, und dazu möge, um möglichst einfache Formeln zu er- 

 halten, ein vollkommenes Gas gewählt werden. Für ein solches 

 ist bekanntlich, wenn der Quotient der beiden spezifischen Wärmen 



