über den Clausius'schen Entropiesatz. 4S 



Von unstetigen Vorgängen habe ich eine Art noch nicht be- 

 rücksichtigt, nämlich die unstetigen Änderungen des Aggre- 

 gatzustandes. Bei ihrer Untersuchung beschränke ich mich auf 

 den Fall der gesättigten Dämpfe. 

 Es seien in Fig. 3 •••■ und a die beiden 

 Grenzkui'ven. A sei ein Zustandspunkt 

 entsprechend dem Drucke p, der Tem- 

 peratur T und der spezifischen Dampf- 

 menge X. Gleichgewicht ist dabei be- 

 kanntlich nur möglich, wenn p und T 

 gegenseitig ganz bestimmte Werte be- ,,. , ., 



sitzen. Es sei nun in geeigneter Weise 

 dafür gesorgt, dass bei Störungen des Gleicligewichtes doch 



(97) T = const. 



bleibt. In der Figur ist diese Isotherme durch A kräftig einge- 

 zeichnet und beidseitig in das Gebiet der Flüssigkeit und des 

 überhitzten Dampfes verlängert. 



AVird jetzt der Druck plötzlich auf einen kleineren Betrag 

 p — dp gebracht, wo dp unendlich klein oder endlich angenommen 

 werden darf, und wird dann 



(98) p — dp = const. 



erhalten, so verdampft das ganze in A vorhandene Flüssigkeits- 

 gewicht, und der Dampf überhitzt sich sogar, bis der Zustands- 

 punkt auf die Isotherme nach B gelangt ist. Dabei ändert sich 

 die innere Arbeit um einen Betrag, den ich kurz mit .^ [7 bezeichnen 

 will. Für die Volume in den einzelnen Punkten benutze ich die- 

 selben, aber kleinen Buchstaben, wie für die Punkte selbst. Dana 

 wird die gewonnene äussere Arbeit : 



(99) TF= {p — dp) (b — a) = (p — dp) (b — c + c — a). 



Multipliziert man teilweise aus und addiert JU, so erhält man 

 für die mitzuteilende Wärmemenge den Ausdruck: 



(100) Q = z/ U-+-P (c — «) + (iJ — dp) (6 — f) — (c — a) dp. 



Die gleichzeitige Änderung der Entropie berechnet sich nach 

 Glchg. (3), wenn man die Zustandsänderung auf der Isotherme 

 vor sich gehend annimmt, zu : 



