24-8 Alexander Trapesnikow. 



Isolators herrühren, welcher in diesem Falle 'mit der Tempera- 

 tur wachsen müsste.') Auf diese Weise kann in gewissen Tempera- 

 turintervallen die Kombination der beiden Vorgänge: Zunahme der 

 Beweglichkeit der Ionen und des Rückstandes (welcher ja eine Funk- 

 tion des Feldes ist) die Ursache derselben Vollständigkeit an Sätti- 

 gung sein. 



Als mittleren Temperaturkoeffizient für den nahezu geradlinigen 

 Teil der Kurve") habe ich den Wert 0,011, als Maximum 0,016 und 

 als Minimum 0,0064 im Temperaturintervalle 3° — 50° erhalten. Der 

 Verlauf einiger von den erhaltenen Kurven ist in der Fig. 8 veran- 

 schaulicht. Die drei unteren geben den natürlichen Strom wieder, 



480 640 mX) 960 



Elektrodennbstand = 0,5 mm. 



Fig. 8. Paraffinfil. 



Leitvermögen von (1) bei 28800 Volt cm = 2,14 • 



die drei oberen den lonisierungsstrom. Ähnliche Kurven wurden bei 

 anderen Temperaturen erhalten, wobei der „Leitungsstrom" manch- 

 mal ganz exakt geradlinig verlief. 



Der zeitliche Verlauf der Stromänderung hat ähnliche Kurven 

 wie bei Zimmertemperatur ergeben (Fig. 6), nur erfolgt die Zu- 

 bezw. Abnahme des Stromes bei höheren Temperaturen rascher. 

 So war z. B. bei 18° der lonisierungsstrom bei 400 Volt cm in 

 40 Minuten verschwunden, bei 48° in 8 — 9 Minuten. Bei den Feldern 

 von ca. 9600 Volt/cm an ist der Anfangswert gewöhnlich in einer 

 Minute erreicht. 



') Darüber bei E. v. ScIi weidler Wien. Ber. IIa 116. p. 1019, 1007; Ann. d. 

 Phys. 24 711, 1907. 



') Xach G. -Jaffe „Leitungsstrom''. 



