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Alexander Tiapesnikow. 



Gesetze. Derselbe wuchs schneller, als die Spannung und zeigte bei 

 hohen Feldern (4800 Volt cm) dieselbe anormale Vergrösserung, 

 verbunden mit Schwankungen, wie im Paraffinöl. Letztere ver- 

 schwanden auch nicht beim Wiederabkühlen. Einen Polarisations- 

 strom im flüssigen Vaselin konnte ich nicht nachweisen. 



Die Zunahme der beiden Ströme mit der Temperaturerhöhung 

 erfolgt erst langsam, nahe 

 am Schmelzpunkte rascher 

 und schliesslich wieder lang- 

 samer. Die Fig. 15 gibt den 

 Verlauf der Stromkurven 

 bei 5°, 18° und 54° wieder. 

 (1;) verläuft annähernd und 

 (3,) exakt linear, während 

 bei .54° (2,) eine deutliche 

 Sättigungserscheinung schon 

 in diesem Feldbereiche zu 

 beobachten ist. (1) und (2) 

 sind die natürlichen Ströme. 

 Bei 5° liegt derselbe unter 

 (1). Da die Kurven (1,) 

 und (;},) nocli annähernd 

 denselben Verlauf haben, sei 

 es erlaubt, den Temperatur- 

 koeffizient für diesen Tem- 

 peraturintervall (5°— 18°) 

 anzugeben. Derselbe berech- 

 net sich zu 0,053. Bei höhe- 

 ren Temperaturen erfolgt 

 die Einstellung des End- 

 wertes und das Verschwinden des lonisierungsstromes rascher. So 

 wird der Endwert bei 54° (800 Volt/cm) in 1 — 2 Minuten erreicht, 

 der Anfangswert in 3 — 4 Minuten, bei höheren Feldern noch rascher. 



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SO 



lliO 



Klektioilenabstand = 0,5 

 Fig. 15. Vaselin. 

 Leitvermögen von (1) = 1,10 • IQ— 



Paraffin. Dieser Isolator wurde wie das Vaselin im flüssigen 

 Zustande (Schmelzpunkt 43°) in den Messkondensator hineingegossen 

 und erst nach 24 Stunden untersucht. Beim Anlegen eines Feldes 

 von 400 Volt/cm konnte ein Leitungsstrom nicht beobachtet werden, 

 aber bei 1600 Volt cm war derselbe deutlich zu erkennen und ent- 

 sprach einem Leitvermögen bis 6,31 • 10~'" Sl"^ cm~^ Dieser Strom 

 nahm in einigen Minuten um ca. 20 — 307» ab. Wenn der Endwert 

 sich eingestellt hatte, und der Strom kommutiert wurde, zeigte sich 



