über die Wirkung <ler Rfintgenstrahleri aut llüssige Dielektrika. -Jtil 



Stromes von der Spannung würde allerdings nur bei sich (nach den 

 Pausen im Köntgenbetriebe) nicht ändernden Strahlungsintensität zu- 

 verlässige Resultate ergehen. 



Mit steigender Temperatur nimmt sowohl der Leitungsstroni, wie 

 der lonisierungsstrom zu. Die Abnahme desselben bei einem Felde von 

 400 Volt/cm in dem Temperaturintervalle 5;5°— 18° erfolgt folgender- 

 massen : \'on j:!^ an bis zu einer nahe am Schmelzpunkt (43'") lie- 

 genden Temperatur nahm der lonisierungsstrom etwas langsamer als 

 der Leitungsstrom ab. Der Temperaturkoeffizient berechnet sich für 

 den ersteren zu 0,009 (53^ — 44°), für den zweiteren zu 0,02G. Von 

 da an bis ca. 35° nehmen die beiden sehr rasch ab. Der Temperatur- 

 koeftizient des lonisierungsstronies war gleich 0,133 (40 — 34°), des 

 Leitungsstromes = 0,144. Nachher erfolgt die Abnahme sehr langsam. 

 Die Temperaturkoeffizienten sind 0,044 für den lonisierungsstrom 

 und 0,05 für den Leitungsstrom (34° — 18°). Die Änderung der Ströme 

 mit der Temperatur ist ähnlich der von T. Bialobjesky ') in seinen 

 L'ntersuehungen mit iiK-Strahlen beobachteten. Der Verlauf der 

 lonisierungsstromkurve bei 53° ist in der Fig. 16 Kurve (2) veran- 

 schaulicht. Ein direkter Vergleich mit der Kurve (1) (Zimmer- 

 temperatur) kann nicht gemacht werden, denn (2) ist bei einer etwas 

 intensiveren Strahlung aufgenommen. Jedenfalls ist eine viel deut- 

 lichere Sättigungserscheinung zu beobachten. Der Leitungsstrom 

 steigt bei 53- bis ca. l'iOO Volt cm der Spannung proportional, von 

 da an viel rascher als dieselbe. Die Stromphase, wo derselbe nach den 

 Angaben von T. Bialobjesky (!. c.) langsamer als die Spannung 

 wächst, konnte ich nicht beobachten. Während bei Zimmertemperatur 

 die Stromänderung bei der Bestrahlung sehr langsam erfolgt, sind 

 die Endwerte im flüssigen Paraffin bei allen Feldstärken in 1 bis 3 

 Minuten erreicht. Der erhebliche Unterschied mit der Temperatur- 

 änderung, sowohl in dem Verlaufe der Stromkurve, wie in der Ein- 

 stellimg der Endwerte, kann bei so zähen Substanzen wie Vaselin 

 und Paraffin durch diu starke Zunahme der Beweglichkeit der Ionen, 

 wie auch durch die viel schnellere Ausbildung der , Aufladung" er- 

 klärt werden. .Je kleiner die Beweglichkeit der Ionen und je grösser 

 der Rückstand ist. desto langsamer wird der Strom anwachsen. Je 

 langsamer der Rückstand sich ausbildet, desto langsamer verschwindet 

 der lonisierungsstrom.-) 



Die Grösse des lonisierungsstronies war von dem Vorzeichen der 

 angelegten Spannung unabhängig. Einen Polarisationsstrom im Hüs- 

 sigen Paraffin konnte ich niclit nachweisen. 



') T. Bialobjesky. C R. 149 p. JTO, 1909. 



') Vrgl. G. .Jaffe, .'Villi, d. I'liys. 25 p. 257, 1908; T. Bialobjesky, 1. 



