A. Fliegner. 



wenn )i den Quotienten der beiden spezifischen Wärmen bedeutet^ 

 mit den sonst üblichen Bezeichnungen: 



(3) 



Pi ) \ Pi ) 



Hier soll noch gleich die kürzere Bezeichnung eingeführt werden: 



Weiterhin brauche ich die Zahlenergebnisse dieser älteren 

 Versuche, und ich muss daher jetzt die obigen allgemeineren For- 

 meln benutzen, während ich neulich einfach mit /. = n gerechnet hatte. 



Die Vorgänge im freien Strahl aussen nach dem Verlassen der 

 Mündungsebene Hessen sich nur angenähert verfolgen. Unter Ein- 

 führung von Mittelwerten für die Geschwindigkeit w und die 

 Zustandsgrössen jj, v, T in jedem Querschnitt ergab sich dafür, 

 „F.", Seite 338, die Glchg. (35): 



dWr 



(4) 



M diu = — d\F {}) — pa)\ 



O 



wo M=^Glg ist, jj„ den äusseren Druck, dW^ die durch Wider- 

 stände aufgezehrte Arbeit bedeutet. 



Diese Gleichung hatte ich dann von der Mündungsebene bis 

 zur Beruhigung integriert und darauf iv,,, nach Glchg. (1) durch 

 Pjj^ ausgedrückt gedacht, wodurch sich ein Zusammenhang zwischen 

 Pmi Pi und Pa ergab. Eine weitere Rechnung war aber nicht 

 möglich, weil das Gesetz, dem die Widerstände folgen, nicht be- 

 kannt war. Ich konnte daher auch das eingangs angegebene Ver- 

 halten des Druckes in der Mündungsebene nicht eigentlich streng 

 beweisen, sondern musste mich damit begnügen, es wenigstens 

 möglichst wahrscheinlich zu machen. 



1) S. Zeuner, Teclm. Thermodynamik, 1900, I. Teil, Seite 240, Glchgn. 

 (33) und (34); nur habe ich hier die Bezeichnungen n und y. miteinander vertauscht. 



