28 A. Fliegner. 



Um den dritten, durch die Ausbildung der Schallschwingungen 

 verursachten Arbeitsverlust leichter in die Glchg. (4) einführen 

 zu können, ist es zweckmässig, sie vorher umzuformen. Dividiert 

 man sie durch G und berücksichtigt die Kontinuitätsbedingung 



(6) O = Mg = — — = const., 



so findet man: 



Integriert man nun diese Gleichung von der Mündungsebene 

 mit j|;„j, r„„ w„^ bis zum ersten Querschnitt, in welchem 'p = j;„ ge- 

 worden ist, in welchem also nach den vorigen Überlegungen an- 

 genähert die Schallgeschwindigkeit, c, herrscht, so erhält man auf 

 der linken Seite im Zähler einfach die Differenz c — w^. Das 

 erste Glied rechts verschwindet an der oberen Grenze, weil dort 

 V = Va geworden ist, und es bleibt nur von der unteren Grenze 

 + ^"m 0^™ — Va^h^-'m Übrig. Auf die Bestimmung des Integrals des 

 letzten Gliedes endlich führt folgende Überlegung: Dieses Glied 

 enthält nur noch die Arbeits Verluste durch Entstehung der relativen 

 Schallschwingungen. Würden sich keine solche Schwingungen 

 ausbilden, so würde die Schallgeschwindigkeit c schon bei einem 

 Drucke 2^c>Pa und einem zugehörigen spezifischen Volumen Ve<v„ 

 erreicht sein, und es geht daher die ganze Zustandsänderung von 

 2)c^ r<, bis zur Druckausgleichung mit j^^, v^ für Vergrösserung der 

 fortschreitenden Geschwindigkeit verloren. Daher muss sein: 



(8) / 



dWr Pc — Pa 



—- v„ ~ — 



10 



Hiernach wird also das Integral der Glchg. (7): 



/ü^ C — lV m ^, Pm—Pa Pc—pa 



In dieser Gleichung müssen noch die Geschv/indigkeiten und 

 Volume durch die Pressungen ersetzt werden. Dabei will ich, zur 

 Vereinfachung der Formelschreibung, für die allein auftretenden 

 Pressungsquotienten kurz die Bezeichnung 



