Der Druck in der Mündungsebene heim Ausströmen elast. Flüssigkeiten. -29 



einführen und dieses 93 je mit dem gleichen Zeiger versehen, wie 

 das zugehörige p. Für iv^ gilt dann Glchg. (1), nur schreibt sie 

 sich jetzt: 



(11) iv,^ = V2gRT,-^^(l - y,7^j, 



während v„ nach den Beziehungen auf der poly tropischen Kurve wird: 



i_ 



(12) t\a=V,(p~~^. 



Die Änderung der mittleren Geschwindigkeit w im Querschnitt 

 erfolgt aussen, da dort ein Wärmeaustausch mit der Umgebung 

 auch als nicht vorhanden angenommen wird, nach dem Gesetze,, 

 s. „F.", Glchg. (4) bis (9): 



(13) '^{-W) = -^''^- 



Würden sich keine Schallschwingungen ausbilden, so wäre hier- 

 nach allgemein, von der Mündungsebene ausgehend: 



w^—tif„, _ nll ^rp T^ = '^ T? T (-^ — -^^ \ 



lg ~ n — \ ^^"' ^^~ «-1 ^^^'l Ti T,n Tt )' 



Ersetzt man in diesem Ausdrucke die Temperaturquotienten nach 

 den polytropischen Zustandsänderungen durch die Pressungs- 

 quotienten cp, so erhält man nach einfacher Umformung: 



(14) ^^ = ^^ ^ r. (<p^- <r^ <pJ " ^\ 



Hieraus ergiebt sich schliesslich, mit t(;,„ aus Glchg. (11): 



A— 1 1 



(15) w=V2gRT,-^[l-^> ' cpj; 



Würde man bei Abwesenheit von Schallschwingungen gerade die 

 Schallgeschwindigkeit c erreichen wollen, so müsste man dem 

 Pressungsquotienten (p einen Wert (p^ beilegen, der mit c der 

 Glchg. (15) genügt. Es müsste also zwischen (p^ und c der Zu- 

 sammenhano; bestehen : 



(16) c^\2gRT,~^\l-q>, ' cp 



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1 1 



