Der Druck in der Jlündunii'sebene heim Ausströmen elast. Flüssiurkeilen. 31 



f^^-ff))/^ 



M Q 1 1 '/" \ 1 / X (w — 1) 1 / ^ —^ { -, qp„ 



(jp,. ist aus Glchg. (20) in Funktion von (p,^ eingesetzt zu denken, 

 dann giebt Glchg. (22) den gesuchten Zusammenhang zwischen 

 <jP„, und qPa, also auch zwischen ^,„, jj^ und pa für grösseren Über- 

 druck. In Glchg. (22) ist er in eine Form gebracht, welche für 

 Zahlenrechnungen bequemer ist. 



Würde man dagegen c aus Glchg. (16) in Glchg. (9) einsetzen, 

 so würde sich nach ähnlicher Umformung ergeben: 



"I ^ 1 / 1 ,r^^ / 1 '/« ^ ^' — 1 'f' 



(23) /1-T. '• '/•:■ "-^1-'?./ = 1-^ 



'In 



1/ ^ 



A-l 1 



7m/ 2 W 



1/ ^^^^^ 



und aus dieser Form ist sofort ersichtlich, dass für l = x die 

 Potenz von cp,,, als Faktor der Potenz von ff^ verschwindet, und 

 dass dann der Gleichung durch gi^ = cp^ oder p^ = 2h genügt wird. 

 Setzt man also aussen und innen die gleiche Zustandsänderung 

 voraus, so findet man, dass die Schallgeschwindigkeit schon in 

 der Mündungsebene auftreten müsste, während sie thatsächlich 

 erst in einem weiter aussen liegenden Querschnitte zwischen der 

 Mündungsebene und dem ersten Bauch erreicht wird. Es musste 

 also l von x verschieden eingeführt werden. 



Bei kleinerem Überdrucke, durch den die Schallgeschwin- 

 digkeit überhaupt nicht mehr erzeugt werden kann, entstehen im 

 ausgetretenen Strahl auch keine Schallwellen, wie die Versuche 

 mit Belichtung gezeigt haben. Folglich fällt auch der daher 

 rührende Widerstand weg. Da jetzt der in der Mündungsebene 

 noch vorhandene Überdruck bedeutend kleiner ist, als vorhin, so 

 wird man annehmen dürfen und müssen, dass die Druckausgleichung 

 mit der Umgebung hier eher noch rascher eintreten wird als vor- 

 hin, dass also der Arbeitsverlust durch Mischung mit der äusseren 

 Flüssigkeit erst recht genügend klein bleibt, um hier ebenfalls 

 vernachlässio-t werden zu dürfen. 



