Der Druck in der Mündungsehene beim Ausströmen elast. Flüssigkeiten. 'M 



die Versuche nicht bestätigt, und man muss daher eine zweite 

 Lösung der Glchg. (26) suchen, die dann von ,« abhängig zu er- 

 warten sein wird. Und eine solche giebt es in der That. 



Eine Vergleichung mit den Versuchen hat nun gezeigt, dass 

 der Exponent u auf seinem ganzen Gebiete allenfalls konstant 

 angenommen werden dürfte. Man erhält aber doch eine bessere 

 Übereinstimmung, wenn man 



(39) ^t = 1,407+ 0,011 ^„ 



setzt. Die hiermit nach Glchg. (26) gefundene Kurve fpm=f(fpa) 

 ist in Fig. 1 ebenfalls eingetragen. Hinzugefügt ist noch die 

 unter 45° geneigte, gestrichelte Qerade, in der die Punkte q)„, = cp^ 

 liegen würden. 



Der Übergang von den für grossen zu den für kleinen Über- 

 druck geltenden Formeln muss vorgenommen werden, wenn 



(40) Cp, = <Pa 



ausfällt.. Dann wird in Glchg. (22) der Faktor der ersten Wurzel 

 der Einheit gleich. Führt man ausserdem unter dieser Wurzel 

 nach Glchg. (20) qj^, also hier auch g)„ ein, so ergiebt sich, unter 

 Benutzung der gleichzeitig geltenden Glchg. (26), zur Berechnung 

 des Übergangspunktes die Doppelgleichung: 



r ^-i _i L 1/ A'-l X 



K 



<la \ 11 — \ </•„, 



1-9,/ + 1 



■fm f 2w 1/ K-l 



|/;~ 



Die erste dieser Doppelgleichungen wird befriedigt durch f.i = l. 

 Wenn man aber das zugehörige cp^ = (pc aus den Glchgn. (38) und 

 (39) bestimmt und dafür dann qp^ aus Glchg. (20) oder (19) be- 

 rechnet, so findet man (p^ > 0,9, also einen unmöglichen Wert. 

 Es muss also noch eine andere Lösung mit ,« ^ l vorhanden sein, 

 die sich jedoch nur durch umständliches Probieren finden liesse. 

 Ich habe mich daher damit begnügt, den Schnittpunkt nur auf 

 zeichnerischem Wege zu bestimmen. Zu diesem Zwecke habe ich 

 die Kurve für kleinen Überdruck noch bis cp„ = 0,5 berechnet, 

 den für grossen Überdruck geltenden Ast dagegen nur einfach 



