Dossios, zur Theorie der Lösungen. |1 



leküle .4 und der Moleküle B unler sich zu über- 

 winden, so fliegt das betreffende Molekül fort von A 

 nacii B. Ebenso geschieht es mit anderen Molekülen 

 .4. Diese in B befindlichen Moleküle .4 bewegen sich, 

 wie vorhin erwähnt, zwischen den Molekülen B. In 

 ihrer Bewegung aber kommen wieder einzelne davon 

 an die Grenze zurück und werden nun im Allgemeinen 

 von den Molekülen A festgehalten. Es wird schliess- 

 lich ein Punkt eintreten, wo ebenso viel Moleküle von 

 A nach B sich hinbewegen, als von B nach A zu- 

 rückkommen, dann ist die Flüssigkeil B mit Molekülen 

 A gesältigt. Auf dieselbe Weise wird die Flüssigkeit 

 A mit Molekülen B sich sättigen, wenn in der Zeit- 

 einheit ebenso viel Moleküle B nach ^, vermöge des 

 üeberschusses der Anziehung BA plus der lebendigen 

 Kraft der Moleküle J?, über die Anziehungen AA und BB^ 

 hingetrieben werden, als von A nach B zurückkommen. 



Die Lösungen von festen Körpern in Flüssig- 

 keiten können auf dieselben Prinzipien zurückgeführt 

 werden, die oben für die Lösungen zweier Flüssig- 

 keiten entwickelt wurden. 



Hierbei ist aber natürlich ins Auge zu fassen, 

 dass die Anziehung der Moleküle des festen Körpers 

 zu einander gross ist'), da sie die lebendige Kraft 



') Die An/iebung der Moleküle eines und desselben Körpers 

 bei einer und derselben Temperatur, aber in verscliiedenen Ag- 

 gregalzusländen, ist nicht gleich gross; so z. IJ. ist die Anziehung 

 im Eis grösser als im Wasser von derselben Temperatur — der 

 Differenz entspricht die latente Schmelzwärme — wesshalb es er- 

 klärlich erscheint, dass Wasser und Alkohol in jedem Verhältniss 

 mischbar sind, aber nicht Eis und Alkohol. 



