330 Kundt, über die Schwingungen der Luftplatten. 



Man erkennt nun sofort, dass in dem Punkt in 

 der Mitte ä", der von den vier konvexen Kreisbogen 

 eingeschlossen ist, eine Dichtigkeitsandernng nicht 

 eintreten kann. Soviel Luft, als von zwei Seiten zu 

 dem Punkt k" bewegt wird, wird nach zwei andern 

 Richtungen von demselben forlbewegt. Dasselbe gilt 

 für den ganzen Verlauf der Schwingung. Also ist 

 im Punkt k" keine Bewegung und auch keine Dicli- 

 ligkeitsanderung:. 



Es kam mir zunächst nur darauf an, das Vorhan- 

 densein dieser doppellen Knoten in ihrer einfachsten 

 F'orm zu zeigen. Wenn auch nicht so klar und leicht 

 wie in Fig. 6, kann man dieselben in fast allen Klang- 

 figuren der Luflplatlen auffinden. Dieselben sind meist 

 schon deutlich dadurch charakterisirt, dass sie nicht 

 von g^eschlossenen Rippungskurven umgeben sind, 

 sondern von mehreren Parthien von Rippungen, die 

 dem fraglichen Doppelknoten ihre konvexen Seilen 

 zukehren. Es können übrigens auch Klangfig'uren 

 vorkommen, bei denen die Doppelknolen ganz fehlen, 

 so bei einer kreisrunden Scheibe, wenn bei derselben 

 nur konzentrische Rippen auftreten. 



Was die Bezeichnung- einfache und doppelte Kno- 

 ten anlangt, so rechtfertigt sich dieselbe in Rücksicht 

 auf analoge Erscheinungen bei den tönenden festen 

 Platten und Membranen. Auf einer festen Klangscheibe 

 oder Membran ist zwar die Bewegung- in einer Kno- 

 tenlinie Null, die Tangente des Winkels, den die Platte 

 in jedem Moment mit ihrer ursprünglichen Gleichge- 

 wichtslage macht, ein Maximum. An einem Punkte 

 aber, in dem sich auf der Membran zwei Knotenlinien 

 schneiden, liegen die Krümmungsradien der Platte 



