196 A. Fliegner. 



aber nicht ganz einwandfreie Untersuchung über diese Frage ver- 

 öffentlicht. 



Den Differentialgleichungen für diese Wärmebewegung genügen 

 allgemein sowohl Exponentialreihen als auch Fourier'sche Reihen. 

 Hier, wo kein periodischer Vorgang vorliegt, sollte man eigentlich 

 Exponentialreihen anwenden; sie konvergieren aber nicht. Man 

 muss also doch zu Fouri er 'sehen Reihen greifen und kann das 

 auch, wenn man zwischen je zwei kongruente Vorgänge: Ver- 

 brennung und Wiederabkühlung bis zur anfänglichen Temperatur, 

 einen genügend langen Zeitraum einschaltet, während dessen der 

 Inhalt des Gefässes unverändert die anfängliche Temperatur bei- 

 behält. Auf das einzige von Mallard und Le Chatelier voll- 

 ständig mitgeteilte Beispiel angewendet, zeigte sich aber, dass die 

 Reihe nur äusserst langsam konvergierte, so dass dieser Weg auch 

 keine zuverlässigen Ergebnisse lieferte. Nur der äussere Wärme- 

 leitungskoeffizient zwischen den Gasen im Inneren des Gefässes und 

 den Wandungen liess sich mit grösserer Sicherheit berechnen und 

 ergab sich zu 0,0006 cm. gr. Skd. Aus Dampfkesselverhältnissen 

 hatte ich diesen Wert für den Wärmeübergang von den Feuer- 

 gasen an das Kesselblech a. o. 0. zu rund 0,001 gefunden, also 

 beinahe doppelt so gross, was namentlich als Folge der lebhaften 

 wirbelnden Bewegung der Feuergase längs den Kesselwandungen 

 anzusehen ist, während sich hier die Gase gegenüber den Wan- 

 dungen in Ruhe befinden. 



Wegen der Kleinheit des äusseren Wärmeleitungskoeffizienten 

 kann sich bei den Versuchen von Mallard und Le Chatelier 

 die Temperatur der Innenschicht der Gefässwandungen und des 

 Wassers am Boden nicht stark geändert haben, so dass die über- 

 gegangene Wärmemenge angenähert dem gleichzeitigen Ueberschusse 

 der Temperatur über ihren anfänglichen Wert proportional gewesen 

 sein muss. Es »väre daher vielleicht richtiger gewesen, nicht zuerst 

 aus einem korrigierten höchsten Drucke die korrigierte höchste 

 Temperatur und mit dieser und der ganzen Wärmetönung schliess- 

 lich die Molekularwärme zu berechnen, sondern von dem beob- 

 achteten höchsten Drucke unmittelbar auszugehen und dafür die 

 Wärmetönung entsprechend zu verkleinern, und zwar ungefähr im 

 Verhältnisse der ganzen von der Kurve des Temperaturüberschusses 

 begrenzten Fläche zur Temperaturfläche während der Druckabnahme. 



