Ergänzungen zu meinem magnetischen Reisetheodolilh. 253 



Schliesslich haben wir noch die Ermittelung der sogen. Al)- 

 lenkungs-Konstanten p -\ r und (£ zu besprechen. Wie ich schon 

 S. 21 der Beschreibung des Theodolithen und ausführlicher S. 8 

 der Abhandlung über den ersten Keise-Theodolithen ') auseinander- 

 gesetzt habe, können wir zunächst die Konstante r, welche von 

 der Verteilung des Magnetismus im Querschnitt der beiden Mag- 

 nete abhängt, durch eine passende Wahl des Verhältnisses ihrer 

 Durchmesser, D des Hauptmagnets und d des Hülfsmagnets, ver- 

 schwinden machen. Es wird nämlich : 



/• = (), wenn d == 0,817 . D. (8) 



Sodann lässt sich durch ein bestimmtes Verhältnis der Länge 

 der beiden Magnete erzielen, dass: 



wird. Bezeichnen wir nämlich mit C das Verhältnis der Distanz 

 der für Fernwirkungen anzunehmenden Pole im Magnet zu dessen 

 ganzer Länge und setzen abkürzend für den Hauptmagnet von der 

 Länge L : 



und für den Hülfsmagnet von der Länge /: 



wo also c eine entsprechende Bedeutung wie C hat. aber nicht 

 notwendig gleich C sein wird, so ist nach Lamont: 

 \p = 2 F- — •?>/', 



Setzen wir der Kürze halber: 



f F 



-^ = y und -,, = Z, 

 F h 



so geht die Gleichung (9) über in : 



^ Y' Z' - r- [\'o Z' + 3 Z-) H- 6 Z'-t 2 Z^- = 0, (11) 



woraus zur Berechnung von 1' oder also des Längenverhältnisses 

 der Magnete, welches dieser Gleichung Genüge thut, folgt: 



Repertoriuiii lür Meteorologie B.l. XVII. Nr. 1:5, 18'.>4-. 



