146 A. Fliegner. 



Führt man hier noch Gleichung (23) und (22) ein, so wird: 



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Gleiche Beziehungen, wie zwischen (?<;"),„, L,„ und T„^ lassen 

 sich auch für jede einzelne Molekel aufstellen zwischen ihrer Ge- 

 schwindigkeit IC, ihrer Arbeit L und einer Grösse T, die man als 

 ihre „Molekulartemperatur" bezeichnen kann. Es ist dann, 

 entsprechend den Gleichungen (23) bis (25), 



L = y -^ , T = -5-75- -7— = -^„— L . (26) 



' ''2 g ^ iR "ig 3Ry ^-^ 



Die T sind also den L proportional, und daher geht die in Gleichung 

 (15) eingeführte Grösse x unter Berücksichtigung von Gleichung 

 (22) auch zu schreiben: 



In Gleichung (23) und in der ersten der Gleichungen (26) scheint 

 die Bedingung enthalten zu sein, dass alle Molekeln der betrach- 

 teten Gasmasse das gleiche Gewicht y besitzen müssen. Das ist 

 aber doch nicht der Fall. Besteht das Gas aus mehreren Bestand- 

 teilen mit verschieden schweren Molekeln, so können doch in jedem 

 Bestandteile Molekeln vorkommen, die eine bestimmte Arbeit L 

 enthalten, nur bewegen sich dann die leichteren mit einer ent- 

 sprechend grösseren Geschwindigkeit, und umgekehrt. Dabei ist 

 es auch ganz gleichgültig, ob in allen Bestandteilen des Gas- 

 gemenges alle Geschwindigkeiten zwischen und oc vertreten, 

 oder ob bei einigen gewisse Geschwindigkeiten ausgeschlossen sind. 

 Sofern man nur je zusammengehörige Werte für y und iv einsetzt, 

 gelten diese Gleichungen ganz allgemein, y kommt auch noch in 

 den Gleichungen (25) und der zweiten von (26) vor, aber beide Male 

 mit R multipliziert. Und da das Produkt Ry bekanntlich für alle 

 Gase den gleichen Wert besitzt, so gelten diese Gleichungen eben- 

 falls ganz allgemein. 



Die vorstehend entwickelten Gleichungen gehen daher auch 

 in der Richtung auszunutzen, dass nach ihnen eine Zählung der 

 nicht dissociierten Molekeln und der dissociierten Teilmolekeln oder 



