148 A. Fliegner. 



iV; = iVo [1 — (1 -!- 2 ^ + 2 ^2^) ß-2,?j ^ (^3iy 



iV^; = iVo (1 + 2 ^ + 2 a-2) e-' ''. (32) 



Wird jetzt das vorausgesetzte Hindernis der Dissociation be- 

 seitigt gedacht, so zerfallen die iV2 Molekeln über und ergeben 

 2 N'-i Atome, so dass iVg neue Bestandteile dazukommen und das 

 Gas dann im ganzen 



iV = i\^ + iV; = iVo [1 + (1 -I- 2 ^ + 2 ^2) e-2ö] (33), 



Teilchen enthält. Alle diese Teilchen vermischen sich nun mit- 

 einander und geben schliesslich ein Gemenge, auf welches das 

 Gesetz der Arbeitsverteilung wieder angewendet werden kann. 

 Setzt man ausserdem voraus, es sei in geeigneter Weise dafür 

 gesorgt worden, dass das Gemenge genau wieder die vorige 

 mittlere Körpertemperatur annimmt, so enthält es nach 

 Gleichung (30) und (33) 



N, = (iVo + A"^;) (1-4-2^-1-2 ^2) e-2 ^ (34) 



Atome von T > &, und zwar nur Atome, da Molekeln von so hohen 

 Temperaturen nicht bestehen können. Die Anzahl der Atome von 

 T < & in der Gruppe der N^ ist daher mit Gleichung (32) und 

 (34), da im ganzen 2 No Atome vorhanden sind : 



A^,.„ = 2 m ~N^ = (iVo — K) (1 + 2 ^ + 2 ^2) e-2 ^, (35), 



Ferner ergiebt sich die Anzahl der Molekeln, auf zwei Arten ge- 

 zählt, zu : 



N,... = N, - iV,,„ = N, - m , (36) 



und dass diese beiden Ausdrücke in der That übereinstimmen, geht 

 leicht durch ein Einsetzen der N aus den Gleichungen (29), (35) 

 und (32) nachzuweisen. 



Mit diesen Werten lässt sich endlich das Verhältnis Ni^,„/Ni = ju- 

 der Molekeln in der Gruppe von T< & berechnen ; es findet sich 

 nach einfacher Umfornmng zu : 



^^ 1 + (1 + 2 'S- + 2 ^2) c-a <> • ^ ' 



Sein Zahlenwert liegt zwischen den äussersten Grenzen für T^ = 0, 

 ^ = 00 mit /lA = 1, ohne jede Dissociation und für r,„ = 00, ^ = 

 mit ft = 0/0 — 1/2 für vollständige Dissociation aller Molekeln. 



