162 A. Flie-iier. 



In diesen Maschinen steigt die Temperatur bis rund KiOO*' C, so 

 dass es nach der Figur scheinen könnte, man müsste dabei die 

 Zunahme von c,,, berücksichtigen. Die hohe Temperatur hält aber 

 hier noch weniger lange an, als in den Gefässen bei den Versuchen 

 von Mallard und LeChatelier und von Berthelot undVieille. 

 Denn hier folgt der Explosion unmittelbar eine Arbeit verrichtende 

 Expansion mit gleichzeitiger Entziehung von Wärme durch Kühl- 

 wasser, dort dagegen vollzieht sich die Abkühlung bei konstantem 

 Volumen, also ohne Arbeitsverrichtung, somit langsamer. Daher 

 muss man erwarten, dass bei den Wärmekraftmaschinen die Disso- 

 ciation noch mehr zurückbleibt, und dass sich wirklich ein kleinerer 

 Wert von c,„ einstellt, als ihn die Formel ergiebt. Es erscheint 

 daher doch gerechtfertigt, wie ich schon damals aus den Ver- 

 suchsergebnissen unmittelbar hergeleitet habe, auch bei solchen 

 Wärmekraftmaschinen mit einem konstanten W^erte der specifischen 

 Wärme bei konstantem Volumen zu rechnen. 



Bei anderen technischen Anwendungen, namentlich bei den 

 verschiedenen Feuerungsanlagen, braucht man die specifische AVärme 

 bei konstantem Drucke, c^, bei hohen Temperaturen. Diese be- 

 rechnet sich aus der vorigen nach der bekannten Beziehung der 

 Gase: 



Cp = Cy -h AR . (55) 



R ist hier für das Gemenge nicht dissociierter Molekeln und disso- 

 ciierter Atome zu nehmen. Da beide Bestandteile als Gase aufzu- 

 fassen sind, so berechnet sich R, wenn G das Gewicht der Be- 

 standteile bezeichnet, nach der Formel : 



Hier ist mit den früher benutzten Bezeichnungen ü (G) = Kq y^ . 

 Der Zähler wird dagegen nach den Gleichungen (36), (35), (34). 

 (29) und (30) 



2:{GR) = iV,,„, y, R, -|- (iV, + N.) ^ 2 R, = Ny, R,, 



und daher folgt mit Gleichung (33): 



5 = ^ i?o = [1 + ( 1 ^- 2 ^ + 2 ^^) e-^ "J Ro . (57) 



