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A. Fliegmer. 



stets, unabhängig davon, ob eine Wärmemitteilung oder -Ent- 

 ziehung vorliegt : 



{— - y,) dQ> (8) 



Um die wirtschaftliche Bedeutung des Auftretens dieses stets 

 subtraktiven Verwandlungswertes in Glchg. (7) erkennen zu können, 

 muss man den nichtumkehrbaren Wärmeübergang mit einem um- 

 kehrbaren vergleichen. 



Zu diesem Zwecke sei in Fig. 1 e die wirkliche Expansions- 

 kurve des arbeitenden Körpers; dann entspricht die von links 

 oben nach rechts unten strichbelegte Fläche der äusseren Arbeit 

 (l W der Glchg. (3). e sei die Kurve, nach welcher der Körper 

 seinen Zustand ändern müsste, wenn er auf jeder Adiabate die im 



allgemeinen veränderliche Temperatur der 

 Wärmequelle besitzen sollte. Diese Kurve 

 ist als durch die Verhältnisse gegeben an- 

 zusehen. Will man nun die gleiche blei- 

 bende Zustandsänderung erhalten, wie auf 

 e, aber mit u m k e h r I) a r e r Wärmemitteilung, 

 so muss man den arbeitenden Körper zuerst 

 adiabatisch bis e komprimieren, ihn dann_ 

 nach e expandieren und dabei von der 

 Wärmequelle her dQ' aufnehmen lassen, und 

 zwar gerade so viel, dass er bei weiterer, wieder adiabatischer 

 Expansion genau in den ursprünglichen Endpunkt auf e gelangt. 

 Bei diesem ganz umkehrbaren Vorgange wird eine äussere Arbeit 

 <ZTF'' gewonnen, welche um die von rechts oben nach links unten 

 strichbelegte Fläche grösser ist als dW, und es ist: 



dQ' = dU ^ dW (9) 



Da dQ' und dQ zwischen denselben beiden unendlich benachbarten 

 Adiabaten des arbeitenden Körpers mitgeteilt werden, so gilt für 

 beide Wärmemengen Glchg. (2), und es folgt daher mit Hinzu- 

 ziehung von Glchg. (9) und (3) : 



dQ T dlJ + dW ^ ^ 



Alle drei Brüche sind gleichzeitig ^ 1, und da c/C^ im Zähler und 

 Nenner den gleichen Wert besitzt, so wird für : 



T' ^ T : dQ ^ dQ und dW S: dW. . . . (11) 



Fi-, l. 



