Thermodynaniische Maschinen ohne Kreisprozess. 1 1 1 



Die vorige Gleichung von dieser abgezogen giebt, da dUm beiden 

 das Gleiche ist und daher wegfällt: 



dQ' — clQ = Ä [p - 7'o) (h- (23) 



Da nun für 



p §: pa : p ^ Po und (Iv^ (24) 



sein niuss, so bleibt stets: 



(P — Po) dv > 0, also auch dQ' — dQ > 0. . . (25) 



Die umkehrbare Zustandsänderung nach der Gleichgewichtsdruck- 

 kurve erfordert also eine grössere Wärmemitteilung oder geringere 

 Wärmeentziehung als die wirkliche, nicht umkehrbare Zustands- 

 änderung. 



Die Entropie des arbeitenden Körpers ändert sich wie bei 

 der umkehrbaren Zustandsänderung nach der Gleichgewichtsdruck- 

 kurve. Daher ist, wenn T die dortige Temperatur bezeichnet: 



dS = ^ (26) 



Hier soll nun von Wärmeübergängen bei endlicher Temperatur- 

 differenz abgesehen werden. Daher muss bei der Bestimmung des 

 Verwandlungswertes der Wärmemenge dQ, die bei der nicht 

 umkehrbaren Zustandsänderung wirklich mitgeteilt wird, die 

 gleiche Temperatur T benutzt werden, sodass sich, mit Berück- 

 sichtigung von (25), für diesen Verwandlungswert die Beziehung 

 ergiebt : 



dQ 



'-^<dS (27) 



Bei dieser Nichtumkehrbarkeit fällt also der Verwandlungswert 

 der mitgeteilten Wärmemenge ebenfalls kleiner aus als die Zu- 

 nahme der Entropie des arbeitenden Körpers. Der Unterschied 

 ergiebt sich wieder aus der Identität: 



dQ^^dQ,iM.__ dQ' 



rjl T" 'T' T" 



mit Glchg. (26) zu 



<lQ^,js^dQL:zJQ (28) 



Der nach Glchg. (25) stets subtraktiv hinzutretende Verwand- 

 lungswert ist der gleiche wie in der zweiten Form der Glchg. (13). 



