Thermodynamij^che Maschinen ohne Kreisprozess. 115 



Umsetzung eines unendlich kleinen Teiles des arbeitenden Körpers. 

 Da die chemische Energie dem allgemeinen Gesetze von der Er- 

 haltung der Energie ebenfalls unterworfen ist, so kann man sie 

 in die erste Hauptgleichung der Thermodynamik einführen, wo- 

 durch diese die allgemeinere Gestalt annimmt: 



(jQ =: dU -^ dW — (IK (35) 



Hier ist, wie sonst, dQ eine während des chemischen Vorganges 

 von aussen her zugeführte, positive oder negative Wärmemenge; 

 dagegen bedeutet dU nicht mehr einfach eine unendlich kleine 

 Aenderung des Zahlenwertes einer bestimmten Funktion von z. B. 

 j) und V, sondern es enthält gleichzeitig eine unendlich kleine 

 Aenderung der analytischen Gestalt der ganzen Funktion. Es 

 tritt nämlich in U zu den beiden schon darin enthaltenen Ver- 

 änderlichen }) und V noch eine dritte Veränderliche hinzu, 

 die das sich durch den chemischen Vorgang stetig ändernde 

 Mischungsverhältnis im arbeitenden Körper einführt. dW 

 endlich ist, wie bisher, der Wärmewert der äusseren Arbeit. 



Nimmt man in Glchg. (85) dH auf die andere Seite und 

 integriert dann über den ganzen chemischen Vorgang, so er- 

 hält man: 



q^H=rU-U,-\^ W, (36) 



wo also U am Ende und U^ am Anfang zwei verschiedene Funk- 

 tionen sind. 



Die Wärmetönung ?1 geht nur durch Versuche zu bestimmen. 

 Hier sei zu diesem Zwecke ein Kalorimeter mit unendlich grosser 

 Wassernienge vorausgesetzt, sodass sich der arbeitende Körper 

 darin schliesslich wieder auf seine anfängliche Temperatur 

 abkühlen muss. Dann wird 



Q= - H (37) 



Diese an das Kalorimeter abgegebene Wärmemenge erscheint 

 aber nach Glchg. (36) abhängig von IK; sie wird also verschieden 

 ausfallen, je nachdem man sich 2) i^nd v während des ganzen Vor- 

 ganges gegenseitig ändern lässt. Als w a h r e W ä r m e t ö n u n g wird 

 man nun den besonderen Wert ansehen müssen, bei dem womöglich 

 nur chemische Vorgänge auftreten, dagegen keine mechanischen. Das 

 ist aber der Fall für: 



dv = 0, also TF = 0, (38) 



d. h. für eine Zustandsänderung bei konstantem Volumen. 



