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A. Fliegner. 



Sind die Bedingungen (37) und (38) gleichzeitig erfüllt, so 

 ergeben (35) und (36) übereinstimmend: 



^jU=0, U= U, (39) 



Das ist nun ein wertvolles Ergebnis. Von der inneren Arbeit 

 lässt sich nämlich bekanntlich nur die Aenderung zwischen zwei 

 Zuständen berechnen, aber nicht ihr jedesmaliger wirklicher Wert, 

 weil bei der Herleitung dieser Funktion eine Integrationskonstante 

 auftritt, deren Grösse nicht bestimmt werden kann. Daher gelien 

 im allgemeinen verschiedene Körper ihrer inneren Arbeit nach 

 überhaupt nicht miteinander zu vergleichen. Glchg. (39) zeigt 

 aber, dass das für zwei Körper doch dann möglich wird, wenn 

 der eine aus dem anderen durch einen chemischen Vorgang ent- 

 standen ist. Man muss nur die chemische Umsetzung bei kon- 

 stantem Volumen und bei konstanter Temperatur, also unter Ent- 

 ziehung der wahren Wärmetönung erfolgend denken. Und das 

 darf man immer, weil die Aenderung der inneren Arbeit nur von 

 den beiden Grenzzuständen abhängt, aber nicht von dem Wege, 

 auf welchem die Zustandsänderung vor sich geht. 



Dass zwei solche Körper nach ihrer inneren Arbeit mitein- 

 ander verglichen werden können, ist übrigens schon von Zeuner 

 gezeigt worden.') Z. beschränkt sich aber auf Gase und be- 

 rechnet für diese auch nur die Differenz der gesamten Energieen, 

 der mechanischen und der chemischen, vor und nach der chemischen 

 Umsetzung. In der Schlussformel treten aber die spezifischen 

 Wärmen und die Konstanten der Zustandsgieichung auf. Der von 

 mir eingeschlagene Weg erscheint daher als der allgemeinere, der 

 auch auf einfachere Beziehungen führt. 



Erfolgt die Zustandsänderung nicht 

 bei konstantem A^olumen, sondern nach 

 einer allgemeinen Kurve e der Fig. 4, so 

 muss man, von dem Anfangspunkte Ä 

 ausgehend, zunächst auch wieder während 

 des chemischen Vorganges die wahre 

 Wärmetönung 77^ e n t z o g e n denken. Dann 

 wird sich aber nicht mehr die anfängliche 

 Fig. 4. Temperatur einstellen, und daher muss 



1) „Technische Thermodynamik", Bd. I, 1. Aufl., S. 409, ± Aufl., S. 401 u. f. 



