Thermodynamische Maschinen ohne Kreisprozess. 117 



die innere Arbeit auch einen von dem anfänglichen Wert U„ ver- 

 schiedenen Wert f/g annehmen. Dabei ändert sich das Volumen 

 ebenfalls und geht bei einer Verbrennung bekanntlich in einen 

 kleineren Wert r, über, sodass der Zustandspunkt z. B. nach B 

 gelangt. Führt man noch für d W den Ausdruck Äpdv ein und 

 integriert Glchg. (35) über den ganzen chemischen Vorgang, so 

 erhält man: 



Q-\-H=^=1],~U,-\-a\ pdi; . . . (40) 



oder, da i^ < i\ ist: 



Vdv (41) 



Hier bezieht sich Ug auf den Körper vor, U^ auf den Körper 

 nach der chemischen Umsetzung. Hätte man, wie vorhin, eine 

 Zustandsänderung bei konstantem Volumen angewendet und dabei 

 auch die wahre Wärmetönung H entzogen, so wäre der Zustands- 

 punkt nach C gerückt, die innere Arbeit wäre aber nach Glchg. 

 (39) üo geblieben. Denkt man sich nun durch B eine isodyna- 

 mische, durch C eine adiabatische Kurve gelegt, die sich beide im 

 Punkte D schneiden, so enthält der chemisch geänderte Körper 

 dort die innere Arbeit U^. Bei einer Expansion nach der Adiabate 

 von D bis C würde dieser Körper eine äussere Arbeit: 



W, =U,-~U^ (42) 



verrichten, welche nach der vorigen Glchg. (41) auch wäre: 



a\ IKlv 



W, = Aj pdv (43) 



Hieraus ergiebt sich umgekehrt folgende Konstruktion des Punktes 

 B auf der Kurve e: Man bestimmt zunächst den Punkt C, bis zu 

 dem der Druck abnehmen müsste, wenn der Körper nach dem 

 chemischen Vorgange sein vorheriges Volumen und seine vorherige 

 Temperatur annehmen würde. Durch diesen Punkt legt man die 

 Adiabate des chemisch geänderten Körpers. Dann sucht man 



