118 A. Fliegner. 



diejenige isodynamische Kurve U^ = const., von deren Schnitt- 

 punkten: B mit der gegebenen Expansionskurve e und D mit der 

 Adiabate, auf diesen beiden Kurven bis zum anfänglichen Volumen 

 Vo gleiche äussere Arbeiten verrichtet werden. Diese Arbeiten 

 sind in der Figur durch entgegengesetzte Strichlagen hervor- 

 gehoben. Der so gefundene Punkt B ist der Zustandspunkt nach 

 dem chemischen Vorgange bei Entziehung von gerade der wahren 

 Wärmetönung H. 



Entzieht man während der chemischen Umsetzung eine andere 

 Wärmemenge, oder führt man vielleicht von aussen Wärme zu, 

 so verschwindet Q -{- H iw Glchg. (40) nicht, und der Körper 

 nimmt dabei einen anderen Zustand an, der z. B. durch den 

 Punkt E mit p, v und U dargestellt wird. Dann geht Glchg. 

 (40) über in: 



f 



Q^jl^U-U.-^A) lidv. . . . (44) 



Addiert man zu dieser Gleichung die Glchg. (41), ordnet anders 

 und zieht die beiden Integrale zusammen, so erhält man schliesslich: 



Q-\-H=U-U,^ A] pdv. . . . (45) 



Diese Gleichung ist genau so gebaut, wie wenn die ganze 

 Wärmemenge Q + H, also auch die durch die Verbrennung 

 erzeugte, von aussen her mitgeteilt werden würde, nur bildet 

 nicht der ursprüngliche Zustand in Ä den Ausgangspunkt, sondern 

 der in B. Daraus folgt aber, dass man solche chemischen Vor- 

 gänge der Rechnung durch eine Zerlegung zugänglich machen 

 kann. Zuerst denkt man sich die chemische Umsetzung so er- 

 folgend, dass die erzeugte wahre Wärmetönung H seitlich abge- 

 leitet und aufgestapelt wird; dabei würde der Zustandspunkt auf 

 der angenommenen, nach rückwärts verlängerten Kurve von A 

 nach B rücken. Hierauf führt man dem chemisch geänderten 

 Körper diese Wärmemenge H, zusammen mit einer etwaigen 

 anderen, positiven oder negativen Wärmemenge Q wieder zu und 

 benutzt dabei die erste Hauptgleichung in ihrer gewöhnlichen Form. 



