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als annähernd parallel bezeichnet werden dürfen. Diese Stellungsverhältnisse müssen aber, wenn nun b 

 und ß sich geteilt haben, dazu führen, daß die 4 rechten Zellen a I, a II, hl, b II eine T-Figur miteinander 

 bilden [vergl. Fig. 14, 15, löa')], wogegen sich für die 4 linken Zellen a. I, 0.II, ß I, (HI die Gruppierung 

 zu einem Rhombus mit Berührung der Zellen a I und ß I notwendig ergiebt. Dieser Unterschied aber ist 

 es im Grunde, der die Verschiedenheiten der beiden Embryonalhälften bedingt. 



Wenn ich die Konfiguration der zuletzt betrachteten Stadien und ihre Asymmetrie im Vorstehenden 

 aus den Teilungsrichtungen erklärt habe, so ist nun andererseits zu betonen, daß darin aufs un- 

 zweideutigste auch die Wirkungen der Oberflächenspannung zum Ausdruck kommen. Formt 

 man sich die einzelnen Blastomeren, wie sie das Stadium der Fig. 16 zusammensetzen, als Thonkugeln und 

 fügt sie nun entsprechend zusammen, so kann man sich leicht überzeugen, daß in diesem Stadium eine 

 Gleichgewichtslage erreicht ist. Ohne Zweifel eine Folge des Oberflächengesetzes ist hierbei die Lagerung 

 der beiden Zellen mst und ftör. Ich habe oben angegeben, daß dieselben in der Medianebene zusammen- 

 stoßen. Dies ist jedoch nicht genau richtig. Stets sind sie etwas nach rechts verschoben (Fig. 16 d), was 

 zur Folge hat, daß bei der Ansicht von rechts auch die linke Zelle i.iov eine Strecke weit sichtbar ist 

 (Fig. 15, 16 a und 17). Es hängt dies damit zusammen, daß diese beiden paarigen Zellen mit den dorsal 

 von ihnen gelegenen Zellen a I und a I nach dem Oberflächengesetz einen Rhombus bilden müssen, dessen 

 Anordnung einigermaßen aus Fig. 16 d zu ersehen ist. Daß dabei stets die Zelle i-iot nach vorn und mehr 

 in die Medianebene zu liegen kommt, dies erklärt sich so, daß sich bei der Teilung von MSt (Fig. 14) die 

 noch ziemlich median gelegene Zelle a I zwischen die Tochterzellen mst und fiar einkeilt, während a II nach 

 links verlagert bleibt. So müssen sich in dem Zellenrhombus a I, a J, mst, ^lai von Anfang an stets o / und 

 /( berühren, woraus bei der definitiven Gruppierung die Verschiebung der dunkelblauen Zellen nach rechts 

 notwendig folgt-). 



lieber die Ker n ve rh äl t nisse ist folgendes zu sagen: In der Stammzelle P^ besteht die Teilungs- 

 figur noch unverändert fort. Die beiden Entoblastzellen zeigen, als kürzlich aus der Teilung hervor- 

 gegangen, noch kleine, linsenförmige Kerne. In einem etwas vorgeschritteneren Zustand befinden sich die 

 Kerne von mst und /(ffr und der sekundären Ektoblastzellen c und y. In den beiden letzteren sind 

 Diminutionsbrocken sichtbar. Die primären Ektoblastzellen sind größtenteils in Vorbereitung zur Teilung 

 und lassen zum Teil durch die Stellung der Spindel schon die Teilungsrichtung erkennen. 



I) In Fig. 15 und 16 ist allerdings der quere T-Balken bereits auseinandergerissen. 



2J ZUR Strassen hat die Frage, inwieweit die Oberflächenspannung bei der Gestaltung der fraglichen Stadien eine Rolle 

 spielt, gleichfalls erörtert und kommt dabei zu dem Resultat, daß man bei den Zellgruppierungen, wie sie zwischen dem Stadium 

 meiner Fig. 12 und dem der Fig. 16 aufeinander folgen, zwei Perioden unterscheiden müsse. Die erste, welche ungefähr mit 

 dem Stadium meiner Fig. 14 beendigt sei, stelle sich dar als beherrscht und vollkommen erklärbar durch die Gesetze der Ober- 

 flächenspannung, die weiteren Umlagerungen aber, wie sie hauptsächhch in dem Eindringen der Zelle a 11 zwischen a 1 und a 11 

 zum Ausdruck kommen (Fig. 15 und 16), müßten durch andere Kräfte bewirkt sein. Ganz einwandsfrei scheint mir jedoch die 

 Beweisführung ZUR Strassen's in diesem Punkte nicht zu sein. Wenn er sagt (p. 49), das spätere Stadium entspreche dem 

 Prinzip der kleinsten Flächen viel schlechter als das frühere, so wäre dies freilich ein Moment, welches für das Zustandekommen 

 dieses späteren Stadiums besondere Kräfte fordern würde. Allein wenn ich die Stadien meiner Fig. 15 und 16 betrachte und in 

 Modellen darstelle, so finde ich, wie oben schon gesagt, daß dieselben den PuATEAU'schen Gesetzen aufs beste entsprechen. Wohl 

 ist auch in dem Stadium der Fig. 14 ein gewisser Gleichgewichtszustand erreicht ; allein man betrachte dieses Stadium von der 

 Dorsal- oder Ventralseite (am besten an einem Modell), so hat es eine verzogene Form, welche dem Oberflächengesetz entschieden 

 weniger entspricht als die mehr kugelige Form des Stadiums der Fig. 16. Um sich dies klar zu machen, scheint mir nichts 

 geeigneter, als das Stadium der Fig. 14 aus Thonkugeln zu modellieren, dann den Zusammenhang von a I und a 11 zu lösen und 

 a 11 dazwischenzuschieben. Das Modell lehrt dann weiterhin, daß es gerade die Zelle a. 11 ist, welche als die am meisten pro- 

 minierende nach innen drängen muß, und daß diesem Streben am besten durch die Trennung von a 1 und a 11 genügt wird. Ich 

 halte es also für möglich, daß die ganze Umlagerung bis zum Stadium der Fig. 16 ohne die Annahme besonderer anziehender 

 oder abstoßender Kräfte zwischen bestimmten Zellen erklärbar ist. 



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