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qiiadrnli delle dislanzo . Onde coiicliiude , clie un punto 

 iiiuteriale collocato comunque nella cavità di quello stra- 

 to, si starà in equilibrio: e che tanta e tale sarà P at- 

 trazione sofferta dai punto situato fuori dello strato, 

 quanta e quale si spetterebbe al centro dello strato sfe- 

 rico, se in esso venisse a raccogliersene tutta la massa. 



Il movimento di un sistema di corpi dà materia al 

 quarto capo . Stabilite le equazioni che determinano i 

 «lue moti progressivo e rotatorio di un sistema di cor- 

 pi , e trattone quelle che appartengono al centro di 

 gravità di tutto il sistema ^ si traducono tutte alla ipote- 

 si , che nuli' altra forza ecciti i corpi al moto da quelle 

 in fuori , che nascono dalla loro reciproca azione. Don- 

 de agevolmente si viene a conchiudere : 



1 .° Il così detto principio Newtoniano della conserva- 

 lion del melo del centro di gravila • vale a dire il cen- 

 tro di gravità di un sistema di corpi sollecitati dall' azio- 

 ne scambievole che gli uni esercitano sugli altri , muo- 

 versi in linea retta ed uniformemente •, 



2."^ Il principio della conservazione delle aree'^ cioè la 

 somma de' prodotti delle masse del sistema per le aree 

 descritte dalla projezione del raggio vettore sopra un 

 piano qualunque , essere proporzionali al tempo impie- 

 gato a descriverle ^ 



3.** Sussister pure il principio dalle aree , ove oltre 

 l' azion reciproca de' corpi vi avesse ancora una forza 

 agente da un dato centro , purché per questo centro 

 sia condotto il piano , sul quale si projeltano i raggi 

 vettori :, 



4."^ La posizione del Piano invariabile del Laplace \ 

 di quel piano cioè, pel quale sia massima la sonmia dei 

 prodotti delle masse per le aree descritte sovr' esso in 

 un dato tempo dalle projezioni de' raggi vettori ^ 



5.*^ E finalmente in qualsivoglia ipolesi di forze il 

 principio dell' Hiiyghens della consen azione delle Jor- 

 ic vive-. 



