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En effet , le corps A et le pendule B décrivent dans 

 l'espace la même trajectoire. Le premier est soumis à son 

 poids P et à la réaction normale F de la surface S ; le second 

 est soumis à son poids p et à la tension du fil f. La résul- 

 tante de ces forces est parallèle pour A et pour B et propor- 

 tionnelle aux masses des deux corps , puisque A et B ont le 

 même mouvement de translation. II résulte de là que f est 

 parallèle à F, c'est-à-dire normal à S. De plus le rapport de 

 f à p est le même que celui de F à P. Le premier pendule 

 doit être infiniment petit, afin de suivre la direction variable 

 des forces qui le sollicitent sans prendre de mouvement propre. 



Ce théorème général s'applique , soit que le corps mobile 

 décrive une trajectoire plane, soit qu'il décrive une trajec- 

 toire à double courbure. 



Le mouvement d'un fluide satisfaisant aux lois de la 

 translation du mobile qui précède et à la loi de continuité 

 des volumes peut être déterminé rigoureusement; l'intégra- 

 tion fournit une solution unique ; les vérifications expéri- 

 mentales montrent que cette solution représente bien la 

 lîonle dans une mer très-profonde. 



Dans la houle déterminée par le calcul , chaque molécule 

 d'eau décrit un cercle dont le rayon décroît, quand la pro- 

 fondeur 2 augmente, proportionnellement à la base des loga- 

 rithmes népériens , élevée à la puissance z. Les positions 

 relatives des molécules sont telles que la forme des couches 

 horizontales, qui sont en même temps couches de niveau, reste 

 invariable et se transporte parallèlement à elle-même avec 

 une vitesse uniforme U qui est la vitesse de la houle. Entre 

 la demi-période T du mouvement et la demi-longueur 

 d'onde L égale à la distance horizontale d'une crête à un 

 creux, on a la relation 



