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retirons brusquement le plateau qui vient d'être touché. Ce 

 plateau devrait , d'après la théorie ordinaire , et en tenant 

 compte de l'adhérence connue de l'électricité pour les corps 

 mauvais conducteurs, ne contenir qu'une faible quantité 

 d'électricité, et, de plus, cette électricité devrait être soit po- 

 sitive, soit négative, suivant que le plateau louché était, 

 pendant la charge , en communication soit avec la machine, 

 soit avec le sol. Or, on constate un résultat opposé de tous 

 points. 



D'abord, la quantité d'électricité répandue à la surface 

 du plateau donne à l'électroscope une divergence considé- 

 rable; elle peut être suffisante pour produire la divergence 

 d'un pendule à moelle de sureau fixé au plateau , et donner 

 Heu à une étincelle dont la longueur dépasse souvent 1 cen- 

 timètre. De plus , le signe de cette électricité est inverse de 

 celui que laissait prévoir la théorie. En effet , le plateau en 

 communication, pendant la charge, avec la machine ren- 

 ferme alors de l'électricité négative , et c'est de l'électricité 

 positive que l'on trouvera, en opérant de la même façon 

 sur le second plateau. 



Si l'on rapproche le plateau que l'on vient d'écarter , soit 

 en lui laissant son électricité , soit après la lui avoir enlevée , 

 des phénomènes plus complexes se produisent. J'en renvoie , 

 pour plus de clarté, et le détail et l'explication, au développe- 

 ment même de la théorie que je propose. 



Deuxième expérience. 



Déchargeons le condensateur au moyen de l'excitateur et 

 éloignons brusquement soit un seul plateau , soit en même 

 temps les deux plateaux. Nous les trouverons chargés , et 

 chargés d'électricités précisément contraires à çdles qui pro- 

 duisaient la divergence des pendules. 



