Wirkung des Wechselstromes auf feste metallische lutraelectrolyten. 681 



lisch er Vorspruiig von der Höhe der hall)en, in Richtung 

 des Stromes gemessenen Breite des Aequators aa vorhanden sein kann, 

 ohne dass dieser Vorsprung verändert w i r d ; daraus scheint 

 zu folgern, dass ihn keine Stromtaden treffen, obgleich die Strom- 

 fäden eines homogenen Feldes rechtwdnkelig auf ihn einfallen würden. 

 Da sich an dieser rechtwinkelig zur Stromrichtung stehenden Metall- 

 platte auch bei längerer Durchströmung keine Jonen abscheiden, wie 

 es sonst an einer in gleicher Weise, aber frei stehenden Platte ge- 

 schieht, ist es ein Beweis, dass die Jonen nicht allenthalben 

 in der interpolaren Strecke, sond ern nur längs der Strom- 

 fäden wandern. Ist die am Aequator vorspringende Platte höher 

 als hier, so bekommt sie jederseits ein eigenes Polfeld, aber nur in der 

 Mitte ihrer beiden Flächen; die Seitentheile und Ränder bleiben als 

 Aequator frei. Stanniol wurde immer in Glaubersalzlösung 

 durchströmt. 



[154] Eine ähnliche Reaction tritt auf, wenn ein rechtwinkelig 

 gebogener Blechstreifen mit dem einen Schenkel rechtwinkelig zur 

 Gesammt-Stromrichtung, mit dem andern also längs derselben orientirtist 

 (s. Taf. X Fig. 25). Alsdann werden je nach der relativen, aber auch 

 von der Stromdichte abhängigen Länge beider Schenkel verschiedene 

 Befunde erhalten. Der freie Endtheil des Längsschenkels wird wie ge- 

 wöhnlich verändert. Ist der querstehende Schenkel etwa ein Drittel 

 so lang als der andere, so erhält diejenige Fläche des queren Schenkels, 

 welche gegen den in Richtung des Stromes stehenden Schenkel hin 

 gewendet ist, kein Polfeld, die andere quergerichtete Fläche dagegen 

 entwickelt, als einer Electrode nächst liegende Fläche ein kräftiges, 

 ihre ganze Ausdehnung einnehmendes und auch noch auf die Aussen- 

 fläche des Längsschenkels eine Strecke weit sich fortsetzendes Polfeld. 



Wird det Querschenkel niedriger, so greift sein Polfeld allmählich 

 über die Ränder auf die Gegenseite über, aber mit nur schwacher 

 \^eränderung, und schliesslich entsteht auch auf der an letztere an- 

 schliessenden Fläche des Längsschenkels ein zugehöriges Polfeld, 

 welches aber immer noch durch eine blanke Stelle an der hohlen 

 Biegungsseite von dem Umgreifungsfelde getrennt ist. Wird der Quer- 

 schenkel höher, so erhält er (siehe Fig. 25) auf der vorher freige- 



