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Potendosi a prima vista presumere ohe nascano in questo 

 caso delle correnti orizzontali sulla superficie cilindrica dell' a 

 nello , si cominci dalVapplicar (juivi gli scandagli galvanometricij 

 ma non si troverà in quella direzione o nessuna corrente o delle 

 traccie insignificanti. Si trovano invece delle correnti ben distinte 

 lungo i lati dell' anello , e tali correnti sono , nel caso di cui si 

 tratta, discendenti come indica la freccia r z. 



Si hanno dunque qui due risultati da spiegare; il negativo 

 nel senso orizzontale , che è qu'illo del movimento , ed il posi- 

 tivo nella direzione verticale che è perpendicolare alla direzione 

 del movimento. 



Il primo effetto si comprende con facilità fissando le idee 

 sopra una porzione di filo xy (fig. 6) che scorra parallelamente 

 dinanzi ad una corrente indefinita B G. Supponiamo che il mo- 

 vimento di xy sia, come nel'a fig. 5.*, secondo la freccia R. 

 In tale tras[iorto il filo xy si allontana dalla corrente rC, e in 

 virtù della legge fondamentale tende a formarsi sopra di esso una 

 corrente r' e diretta dalla parte di r C. Ma nello stesso tempo 

 che il filo xy si scosta da r C , si avvicina esso alla corrente 

 B r; e questa tende a produrre sopra di lui la corrente contra- 

 ria r' b. Le due induzioni e t' , b r' sono poi, non solamente 

 contrarie, ma uguali. Si distruggono dunque totalmente; e la 

 condizione del movimento non serve in tal caso a favorire né 

 punto né poco l'induzione. 



La cosa cangia affiitto d aspetto nella direzione perpendico^ 

 lare. Basta infatti scambiare la posizione x y parallela al filo 

 1? C , neir altra x' y' (fig. 7) perpendicolaje per veder nascere lo 

 stesso segno, la stessa direzione nelle due induzioni r' e' -, b' r' ; 

 la prima r' e' è corrente indotta per allontanamento e va per il 

 verso di r G' ; la seconda b' r' è corrente indotta per avvicina- 

 mento , e va per lo stesso verso della prima perchè contraria 

 a B r (7). 



(7) Questo risultato si rende anche più evidente ricorrendo al principio 

 della decomposizione delle forze , impiegato già dal sig. Ampère nella sua teo- 

 ria , dopo d' averne dimostrato 1' esattezza con esperienze dirette. 



Si prendano ad eguale distanza da una parte e 1' altra del punto centrale 

 r (fig. 8) due elementi di corrente mo, pt, e si sostituiscano ad essi gli elementi 

 mn, no e pq^ qt per modo che i triaugoletti mno, pqt siano isosceli e rettan- 

 goli in n e q. Si decomponga parimenti l'eleme ito xy del metallo in movimento 

 nei due altri xh, xk paralleli ad no e pq. Nel movimento da destra a sinistra 

 r elemento metallico xk s' allontana dalla corrente pq, e si forraa in esso la 

 corrente xk nel senso della pq. Nel medesimo tempo 1' altro elemento x/i 



