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 fondono le correnti indotte , è quasi tutta dal lato del centro 

 C , ed i centri d'azione n , s cadono necessariamente anch'essi 

 in questa parte per trovarsi in mezzo ai rispettivi loro circuiti. 



Avviciniamo ora il polo N al centro del disco , e vedremo 

 ben presto i centri di azione n, s passare dal lato della circonfe- 

 renza , come indica la fig. 20. Suppongasi infatti il polo N giunto 

 così vicino al centro da non essere più, come prima, le parti ccc 

 interamente garantite dall'influenza induttiva del polo N. Quella 

 materia non è più puramente passiva , puramente conduttrice 

 delle correnti che si sviluppano dall' altra parte sotto il polo N. 

 Risente anch' essa lo stesso genere d' influenza , e però in giazia 

 del suo movimento contrario a quello delle parti opposte s n ., 

 comincia a divenir sede di correnti contrarie ad r z, le quali «i 

 oppongono , dal proprio lato alla diffusione di queste ultime. Se 

 nell' avanzarsi del polo N verso il centro , non tendesse a can- 

 giarsi dall'altro lato ccc il segno dell'induzione , egli è evidente 

 che giunto il polo N sul giusto mezzo del disco , la diffusione 

 delle correnti sarebbe eguale da amendue i lati , ed i centri 

 d'azione n, s cadrebbero necessariamente sul diametro O E (fìg. 19). 

 Ma l'induzione cangia di segno , e le correnti rz che si for- 

 mano in N non possono più dal lato opposto ccc diffondersi colla 

 facilità di prima. Non resta ad esse di perfettamente libero che 

 lo spazio s n verso la circonferenza , dove si diffondono più che 

 altrove , concentrando colà la massima parte della loro forza. 

 Sussiste però sempre la causa che assegna al centro ripulsivo n 

 un eccesso di forza sull'attrattivo s, eccesso che spinge ora il 

 polo N verso il centro^ come prima ( fig. 19 ) lo spingeva verso 

 la circonferenza : giuoco di forze curioso e fin qui inavvertito , 

 ma conseguenza necessaria delle leggi dell'induzione elettrodi- 

 namica (17). 



Modo d' imitare il magnetismo di rotazione. 



Nel i8aj un anno dopo la scoperta d'Oersted, il sig. Fa- 

 raday riuscì , per il primo , a far girare un conduttur mobile 



(17) Questa spiegazione parte (]a!lo stesso principio cHe si adottò nella pri- 

 ma teoria , e che consiste nell'eccesso di forza accordato al centro ripulsivo n. 

 Vi ha però una differenza nell' applicazione del principio ed è che ritenevasi 

 prima che le parti centrali del disco divenissero , all' avvicinarsi del polo N , 

 inattive per non esservì induzione, mentre ora divengono tali per la specie d'e- 

 quilibrio che si stabilisce fra due induzioni contrarie. Il risultato finale è lo stes- 

 so} ma la causa , come si vede , è differente. 



