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 Sia (j? razióne totale che rifulta dalla refiftenza:. 

 ^|/ il momento totale delle forze. 



S X r Angolo infinitamente picciolo percorfo dal punto IVL 

 j!x G la fomma dei prodotti di ciafcuna particella del pia- 

 no nel quadrato delle rifpettive diftanze del centro di gra- 

 vita C . 



Girando il piano intorno a C ( 16 ) a quel modo iftef- 

 fo che girerebbe fé C fofle fermo , pei noti principi di Dina* 

 mica farà ^ G. S S >^ = 2 ^1^ S T' ( fuppofto S r un elemento 

 del tempo } , formola clie regolerà il moto di rotazione del 



piano» 



Chiamate x^f le coordinate verticale, e orizzontale della 

 curva defcritta dal punto C , ^,1 1' Angolo di C M colla ver- 

 ticale C Qj p il pelo di tutto il piano MN, la forza vertir- 

 ticale farà p — ^ Sin. «, la orizzontale farà 4; Cof. a. 



Il centro di gravita C muovendofi ( 16 ) in quel modo- 

 ifteffo che fi muoverebbe fé le forze agiflero raccolte nel cen- 

 tro ifteflb , per le note formole di Dinamica farà ,. 1.° SS » 

 = zi T' (p — -^ Sin. a ) 2.° j> j'^ = 2 ^T' ( \|/ Cof.w );. 



oflia per la prima ^ t' = — — . ■ , per la feconda ^ r- 



^ ^ 2 (p — 4- Sia. «; 



— — e perciò s- S' x . -^ Cof. &>= J" S'/ (p — \p Sin. a),. 



2 4 Cof. »> 



Formola che ci guiderà alla cognizione della Curva defcrit* 

 ta da C. 



Ma SI l'una che l'altra di quefte Equazioni non potendofS 

 integrare fé non è nota la legge delle rcfiftenze, ripiglierò) 

 queft' argomento un' altra volta . 



Intanto conchiuderemo efifere dell' ultima evidenza, che ur» 

 piano coftretto a muoverli in una direzione obbliqua alla fua* 

 fuperlicie refluente potrebbe muoverfi in una curva dotata dL 

 più punti di fleflTo , e con ciò fi arriva ad affegnare una- delle: 

 lìcere cagioni meccaniche di tre fgeziolì fenomeni . 



Fé* 



