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das Seewasser. Das Volumen der Kugel betrug 1,436 cmm, ihr ab- 

 solutes Gewicht 1,476 mg. 



Nach ITstündiger Reizung waren die 7 Vacuolen vollständig ver- 

 schwunden. Die Kugel besass nun, wie die zusammengeballte Plasma- 

 masse von Myxosphaera 1 mm Durchmesser; da aber ihr Schweb- 

 apparat noch grösstentheils erhalten war, so sank sie sehr viel 

 langsamer nieder als diese. Die Sinkgeschwindigkeit betrug für 1 dm 

 45 Secunden (bei Myxosphaera 6 Secunden). Das Volumen der ge- 

 reizten und reducirten CoTlozoum-Co\o\AQ, ist auf 0,523 cmm zu 

 berechnen, demnach hat die ausgetretene Vacuolenflüssigkeit vorher 

 einen Raum von 0,913 cmm eingenommen. Das Volumenverhältniss 

 der vollständigen und schwebenden Colonie zur vacuolenfreien, ge- 

 reizten betrug 1 : 0,36. Folglich war in diesem Falle, ähnlich wie in 

 dem Versuch b), fast ^/^ des ganzen Volumens (0,64) von der Vacu- 

 olenflüssigkeit eingenommen worden. 



Um die übrigen Zahlen annähernd zu ermitteln, muss man wie 

 vorher einige Werthe einsetzen. Nimmt man z. B. das specifische 

 Gewicht der Vacuolenflüssigkeit zu 1,01 an, so beträgt das absolute 

 Gewicht der Vacuolenflüssigkeit 0,913 X 1-01 =0,92213, mithin das 



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specifische Gewicht der untersinkenden Colonie—^ ^ '' =1,059. 



Die Parallelzahlen bei den in der ersten Spalte gemachten Annahmen 

 sind folgende: 



Das Volumen der untersinkenden Colonie ist 344 mal kleiner als 

 das der Glaskugel C, ihre Sinkgeschwindigkeit aber sehr gering 

 (45 Secunden pro 1 dm). Danach ist anzunehmen, dass die Dilferenz 

 zwischen dem specifischen Gewicht der sinkenden Kugel und dem 

 Seewasser zwischen 0,004 und 0,007 liegen wird, dass also das speci- 

 fische Gewicht der Vacuolenflüssigkeit grösser als 1,025 und geringer 

 als 1,027 sein muss. Es genügt aber schon, dass die Vacuolenflüssig- 

 keit ein specifisches Gewicht von 1,0275 besitzt, um das Schweben 

 zu erklären. 



e) Bei einem weitern Versuche setzte ich zwei kughge Colonien 



