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perficie in esso immeisa , eguaglia il peso di un pri- 

 sma dello stesso fluido , colla base eguale all' area 

 della superficie premuta, e coli' altezza eguale alla di- 

 stanza del suo centro di gravita dal piano di livello. 

 Adunque per questa teorica , chiamando cp l'angolo 

 d'inclinazione del rettangolo AB col livello DB , ed 

 osservando che la distanza del centro di gravita de l 

 rettangolo premuto eguaglia è BF , e che AB sen. d», 

 = BF avremo certamente 



h BF. L 

 (2) . . . . p^r 



sen. (p 



Ora supposta vera la (1) , dovendo questa coin- 

 cidere nella (2) , qualunque sieno i valori degli ele- 

 menti dai quali risultano , perchè eguali in ambedue 

 le formule , dovrà essere 



2 



— 2 è BF. L 

 A BF. L = 



sen. (p 

 da cui ricavasi 



sen. (pai. 



Ma in questa equazione <p non può ricevere al- 

 tro valore che 90°, giacche gli altri , che pur servi- 

 rebbero a verificarla , sono esclusi dalla natura della 

 questione. Dunque in un solo caso la (1) coincide col- 

 la (2) , ed è quando la parete premuta è verticale. 

 In tutti gli altri casi si trova la (1) discordare col- 

 la (2) , cioè col teorema notissimo d'idrostatica sulle 

 pressioni , nel quale non può cader dubbio di sorta. 

 Ciò basta per concludere a ragione la falsità del- 

 la (1), ovvero del teorema riferito di Fischer. 



Per vedere praticamente questa discordanza im- 

 maginiamo la parete AB inclinata di 30' al piano su- 



