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per queste , che la pressione contro una superficie im- 

 mersa in un fluido stagnarle, non varia qualunque sia 

 la inclinazione che la medesima possa prendere , ruo- 

 tando in qualunque senso attorno il suo centro di gra- 

 vita , escluso qualsivoglia altro punto , mantenendosi 

 però costante l'altezza del livello del fluido premu- 

 to , e le dimensioni tutte della superficie immersavi. 

 Cosi nella figura (3) rappresentando NM il livello del 

 fluido , PC la distanza del centro G di gravita della su- 

 perficie dal livello, ed a'b', &"b", ec. le direzioni che 

 intorno a questo centro può prendere la medesima, 

 sarà la pressione esercitata dal fluido eguale in ognuna 

 di esse. Che se qualunque delle sue dimensioni va- 

 riasse , rimanendo costante l^altezza del livello dal suo 

 centro di gravita , dovrà variai-e eziandio la pressione 

 in proposito. Ma per la conseguenza stabilita dal Fi- 

 scher , dovrebbe verificarsi il contrario , poiché ab- 

 biamo osservato dover essere costante , secondo que- 

 sta , la pressione del liquido contro i piani AB , SR, 

 EQ ec. (fig. 2) , in ognuno dei quali le dimensioni 

 in kuighezza sono per ipotesi diverse , e le distanze 

 dei centri di gravità g, g', g" ec dalla superficie di 

 livello DB, sono eguali fra loro , ed alla meta di 

 BF. In fatti condotto il piano NM pel mezzo di BF 

 parallelamente a DB, i centri di gravita g, g', g" ec. 

 si troveranno tutti su questo piano. Dunque anche l'ul- 

 timo periodo del citato parag. di Fischer, conseguenza 

 necessaria del precedente teorema , si trova in contra- 

 dizione colle più certe leggi della idrostatica. 



Ma pur anche faceva mestiere imprendere ad esa- 

 minare la dimostrazione , che il sig Biot da nella no- 

 ta sottoposta al citato paragrafo nell' ultima edizione 

 del Fischer , che ho nelle mani , ed a cui esclusiva- 

 mente si riferisce questo mio discorso. 



Ecco come il fisico £xancese si esprime per di- 



