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jjotremo supporlo decomposto in due forze, una delle 

 quali diretta parallela mente alla superficie , l'altra per- 

 pendicolarmente a questa. La prima non agira punto 

 contro la superficie, solo la seconda misurerà lo sfor- 

 zo del fluido ambiente contro di essa. Dunque deve 

 ritenersi che lo sforzo tutto dei liquidi contro le su- 

 perficie comunque poste a giacere in essi, si esercita 

 sempre nel senso perpendicolare a queste. E quando 

 si pronuncia, che i fluidi premono egualmente in ogni 

 senso , deve intendersi che qualunque sia la inclina- 

 zione di una minima superficie posta in un punto della 

 massa fluida , l'azione totale di questa contro l'ele- 

 mento superficiale sarà sempre costante , e ad esso per- 

 pendicolare. 



In forza adunque di tale verità , che tanto fa- 

 cilmente si manifesta allo spirito di chi contempla 

 una massa di elementi materiali liberi dalla tenacità, 

 come sono i fluidi , ed anche per essere la intensità 

 di questa pressione proporzionale alla profondità della 

 minima superficie sotto il livello del liquido , come 

 il nostro autore avverte nel principio del paragrafo- 

 citato , saremo in obbligo , volendo esprimere geo- 

 metricamente la pressione totale di una massa fluida 

 contro una parete in essa comunque posta , di eri- 

 gere sopra ogni elemento di questa , una perpendi- 

 colare di lunghezza eguale alla profondita dell' ele- 

 mento dal livello ; questo essendo il modo col quale 

 agiscono le particelle dei liquidi fra loro , e contro 

 le superficie premute. Qualunque altra direzione diasi 

 alla profondità eretta sopra ogni elemento superficia- 

 le , fuori della normale a questo , per esprimere geo- 

 metricamente la pressione totale del fluido , condurra 

 ad una conseguenza falsa , come si osserva nel caso 

 che tutt' ora discutiamo. E se vogliasi conoscere lo 

 sforzo obliquo , che un fluido esercita contro una su- 



