Calouivirtuo a ghiaccio 6!) 



-IT a 

 c = , e e = 



T a 



^P ' 'tp' 



onde 



a z a — t p :'t 'p ; 



e supposto p ^=^ p' sarà 



rt : rt' = i : ?'. 



Cioè nel caso die il calorico specifico di un corpo 

 sia costante nei limiti della scala termometrica, i pe- 

 si del ghiaccio fuso nel modo espresso dovranno esse- 

 re direttamente proporzionali, ai rispettivi prodotti del- 

 ie temperature nei pesi della sostanza posta nel ca- 

 lorimetro. Che se questi pesi saranno eguali , allora 

 le quantità di ghiaccio fuso dovranno essere diretta- 

 mente proporzionali alle temperature dei medesimi. Ora 

 eseguendo questa sperienza sul mercurio, troviamo ve- 

 rificarsi esattamente le proporzioni sopra dedotte ; per- 

 ciò dobbiamo concludere che la supposta costanza di 

 e pel mercurio e vera, per lo meno in tutta l'eslen- 

 zione della scala termometrica. Da questa proprietà 

 meritevole di essere osservata, deriva che le quantità 

 di calorico introdotte nel mercurio , fra i limiti sud- 

 detti, sono proporzionali ai numeri de' gradi della sua 

 temperatura. Ora questi gradi sono misurati dalle di- 

 latazioni uniformi del mercurio, e sono ad esse propor- 

 zionali ; dunque le dilatazioni del mercurio nella esten- 

 sione della scala termometrica sono proporzionali agli 

 accrescimenti di calorico dal medesimo ricevuti. In 

 fine poiché la costanza di e si osserva eziandio ne* 

 corpi che non cangiano stato fra i citati limiti, do- 

 vremo concludere , che , fra i medesimi , i numeri dei 



