18 Scienze 



Se fosse uola la \ elocilh , con cui si propaga 11 

 suono ueir acqua , si potreLLe agevolnienle declurne 

 la ragione fra relasticita , e la densitk d'esso fluido. 



Passo a discorrere della massima velocita , che 

 acquistano vibrandosi le particole di un fluido , per cui 

 si propaga il suono, dalla quale in parte dipende l'in- 

 tensità del suono medesimo. Dal num. Vili della disser- 

 tazione I dello Schcdiasnia Vili dell'opera sopra citata, 

 agevolmente deducesi che la massima velocita , a cui 

 giunge vibrandosi una particola aerea , s'eguaglia ad 

 u =^ 2b / ( P h ) , intendendo per m la massa della 



V L~^ 

 linea aerea , la cui lunghezza L , per la quale nel tem- 

 po t d'una vibrazione del corpo sonoro si propaga il 

 suono. Ma m = L. g, dunque u ~=-- 2b / ( P h ). Ora 



TTs/ ~Y~ 



supposto costante il tempo t. di una vibrazione del 

 corpo sonoro , abbiamo per la formola della velocita 

 della propagazione del suono L come 2b /(Ph); 



dunque ridotto il calcolo , u come e, ed u^ come c^ 

 La massa d'una particola dee porsi proporzionale ad m -■= 

 L g, cioè a dire come 2b / (P h) g. = 2b /(Phg); 



,c V g e. 



dunque la forza riva d essa particella ossia l'intensità del 

 suono stara come 2b /(Phg) e- ovvero come 2 b e 



V (Phg), ed essendo b proporzionale a, e, a costante nella 

 stessa ragione la lunghezza , h del pendolo semplice a 

 secondi, troveremo la detta intensità come c^ V (P g), 

 cioè in ragione composta dupplicata dello spazio, e per 

 cui si vibra la particola , e dimezzata del prodotto 

 P. g. dell'elasticila nella densità della particola men- 

 tovata. In una data stagione , essendo la densità g. 

 Ueir aria, come il |icso comprimente P, ne risulta 



