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aumenti di temperatura, e stabilì l'aumento di volume 



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per ogni grado R. essere circa — — di quello che l'aria 



stessa occupa a 0'; e ciò fra i limiti 0° ed 80\ 

 Gay-Lussac pochi anni appresso tornò su tale argo- 

 mento , e tenendo conto della dilatazione del vetro, 



trovò essere quella dell aria ■ — del suo volu- 



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me a 0° , per ogni grado R. Dagli esperimenti poi 

 di Dalton , Dulong , e Petit , si è trovato presso a 

 poco lo stesso risultamento, e si è concluso che i 

 fluidi aereiformi, ancorché condensati o rarefatti, si di- 

 latano tutti equabilmente ed egualmente per eguali au- 

 menti di temperatura. 



Le dilatazioni dei liquidi sono minori di quelle 

 dei fluidi elastici , provando questi l'attrazione nio- 

 leculare omogenea che si oppone alla forza disgre- 

 gante del calorico. Quando queste forze sono in equi- 

 librio? Quando risponde il nostro autore , la tem- 

 peratura del liquido assai dista , e da quella di sua 

 ebollizione, e da quella di sua solidificazione. Da ciò 

 concludiamo, che se questi due limiti distailo molto 

 fra loro , come nel mercurio avviene , dovrà la di- 

 latazione del liquido per un buon numero di gradi 

 intermedi ad essi limiti rimanere equabile almeno sen- 

 sibilmente. La quantità poi di questa equabile dila- 

 tazione varierà per ogni liquido, e dipenderà dalla sua 

 densità; crescendo collo scemar di questa, e viceversa, 

 Il mercurio iufatti si dilata meno degli altri liquidi, 

 e la quantità di questa sua dilatazione , trovata sen- 

 sibilmente costante per ogni grado del termometro cen- 



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tigiado , fra i limiti — 36° e 4* 100' , è di 



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del suo volume a 0°. Se poi saranno i limiti suddetti 



