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le numerflteiir, Sc a extraire la racine quarree , pour obtenir 

 la memc equation que nous venons de trouver. Quant a 

 i'integrale de cette equation , on la trouvera facilement apres 

 avoir multiplie par c — Y(x x -i-j y), car l'equation devient 

 alors 



V(,x X -i- yy) ^ ^ J JJ » 



dont rintegrale ell: ouvertement 



c \' {x X -i-jj) — 2 (-Y X -hjj) =zA-hcx^ 



equation qui convient, autant que je puis m'en fouvenir, avec 

 celle du Marquis de rHopital. Voyons ce que donnera la 

 Iblution fuivante tiree du principe des tenfions. 



§. 6. Soyent toutes les denominations comme dans 

 Tab. VI. 1'^ folution precedente. Soit M la force que la pefanteur exercc 

 Fig. 4. fur rcxtrcmite M du pont dans la diredion M Z, 6c P la pres- 

 fion que Ic pont cxerce fur le point dc converfion B (oii 

 bien la force qui , par readion , agira fur le point M dans 

 la dircction M R) & foit la tcnfion de la corde MAm 

 dont nous dcfignerons la longueur pnr la lcttre f, en nom- 

 mcnt les portions A M := V & A///=:i'. Enfin pour la po- 

 fition dn point M, nous nommcrons 1'abfcifre AP — X, l'or- 

 donnee PMrY & Tarc A M — S. 



§. 6. Ces denominations etablics , nous decompofc- 

 rons lcs forces qui agiffent fur lc point M felon les direc- 

 tions des coordonnces X & Y & la tenfion qui agit felon 

 M A , d(inne. 



unc forcc fclon M X =i ^ ; 



unc forcc fclon M P — — . 



V 



Les trianglcs M Y R & M ^' iJ. font fcmblables 6c cette fimili- 

 tudc nous fournit 



M X r= *L« Jii & M Y — :i2-:ll . 



La 



