asa H I S T O I R E. 



& le plus bas, la fridion reftera toiijours au - dcfTous d'un § , 

 fiirtont pour le cas, ou les centres de gravite & de la figure 

 feront fort pres Tun de rautre; a moins que la conftante ar- 

 bitraire, introduite par Tintegration dans le calcul, ne foit prife 

 fort grande. Au relle , quoiquon prenne cette conftante de 

 fli^on , que le roulement parfait puiiTe avoir lieu , on trouvc 

 cependant , pour le cas des deux centres tres-voifins Tun de 

 Tautre, une equation entierement difFerente de celie, qu'on avoit 

 trouvec plus haut pour le meme cas, en fuppofant la fridion 

 zr: o. Mais Tequation ne fera intcgrable non plus que dans 

 1-es cas fpcciels qu'on a dcja vus plus haut. L'Auteur exami- 

 ne donc en detail le mouvement vacillatoire , qui aura licu , 

 en ne fuppofimt au globe d'autrc vitcffc, que celle, qu'il rcce- 

 vra par une lcgere inclinaifon, qu'on lui aura donnee au com- 

 mcncement. En ce cas le globe fcra aufii des librations ifo- 

 chroncs & d'une excurfion egalc, telles que celles qu"on a vucs, 

 avcc cette difference, que la longucur du pcnduie fimplc, ifo- 

 chrone avcc ces dernieres librations, fera plus graadc, quc pour 

 cellcs, qui fc font fans aucune friclion. Et Ic rapport de la 

 iongucur de ccs pcndules fcra lc meme , quelque grande ou 

 quelque pctite que puifie etre la friclion. Au refte ii eft aife 

 a voir , qu'il eft indifferent , quc cc foit un giobe parfait, ou 

 quelque autre corps arrondi par lc bas, qui fafle ccs librations. 

 De meme , fi les centres de gra\ite & de la figure font tres 

 voifins , le mouvement du globe differcra encore , en ce quil 

 fcra plus Icnt , de cclui qui fe fiit , quand il n'y a aucune 

 fridion. Pour lcs autrcs cas plus generaux , on a deja vu , 

 qu'ils ne peuvent pas etre traites dans aucune des deux fup- 

 poficions. 



II. 



