SUR UN BOLIDE. 91 
mème dimension à l'instant où j'ai aperçu le bolide, em (2-2) 
était égal à s au moment où j'ai cessé de le voir, ce qui 
prouve qu'il se consumait presque entièrement dans l'atmos- 
phère. Si on réfléchit à l'immense quantité de particules qu'il 
a dû laisser, pour produire la brillante trainée qui ne l'a pas 
abandonné pendantletemps que jel'aiaperçu, c'est-à-dire sur 
une longueur de chemin de 35400", ce résultat n'a rien d’é- 
tonnant. Au moment où j'ai commencé à voir le météore , ses 
dimensions devaient s'être déjà réduites dans le rapport de 
4,76 à 4,00 depuis le point dinflammation. De la valeur du 
coefficient _ , j'ai déduit, en faisant, comme Lombart , la 
partie ie du coefficient de la résistance égale à -° je 
que si le bolide avait été parfaitement sphérique, le produit de 
son rayon par sa densité, au moment où j'ai cessé de le voir, : 
aurait été 0",57. La densité des aérolithes étant moyennement 
3, On aurait pour rayon 0,19. 
À partir du point d'inflammation, le diamètre restant 
constant, la résistance de l'air a été calculée au moyen des 
formules ordinaires, pendant les 6 secondes qui ont précédé 
linflammation ; puis le bolide étant alors à 40600" 
d'élévation, cette résistance devenait insensible pour la vitesse 
actuelle du bolide, de sorte que j'ai considéré cette hauteur 
comme celle de la limite de l'atmosphère. Les coordonnées 
sorte que sa vitesse est encore très-réduite dans le trajet, il s'en- 
flamme dès qu'il se trouve précisément assez de chaleur pour le 
s les hautes régions, excès qui était employé à Pac- 
croître. Po anni de diamètre ainsi produit surpasse la dimi- 
nution due au plus grand éloignemen 
D'après la judicieuse remarque de Brandés , Ce plus grand éloigne- 
ment fait que les gros bolides paraissent en général se mouvoir plus 
lentement que les petits, quoique leur vitesse réelle soit plus grande. 
