DE L'AIR CHAUFFÉ. 115 
Si, au contraire, une portion seulement de la chaleur # a 
été appliquée à l'air à l'instant £ où la capacité est v -+ sh, 
et si nous représentons par z cette quantité, æ étant une 
fonction de t , toujours plus grande que l'unité (£ étant fonc- 
tion de A, æ peut également être regardé comme fonction de 
aise n t n 
de À), la pression à cet instant sera EER (1 + 2) LE 
1 + z sera toujours plus petit que ! + n pendant toute la 
course du piston, puisque x, quoique fonction de 4 et par 
conséquent variable, est toujours par bypothése plus grand 
que l'unité. Donc la force élastique moyenne pressant sous 
le piston sera, comme la force élastique à chaque instant, 
plus petite dans le cas où l'air n'aurait pas reçu à l'avance 
toute la chaleur à laquelle est due sa dilatation. La résistance 
que l'on peut faire vaincre au piston, en conservant la méme 
vitesse dans les deux cas, étant sensiblement proportionnelle 
à la moyenne des forces élastiques qui pressent sous lui (1), 
cité calorifique à volume constant étant moindre quà pression 
constante, la force à l'origine eüt été plus grande. Cette action serait 
encore à l'avantage de notre principe. Nous supposons ici le calo- 
rique latent de la dilatation fourni par les parois. ^ 
(1) Ce fait est facile à démontrer. Supposons la machine parvenue 
à l'état de mouvement uniforme, c'est-à dire, tel que les vitesses se 
reirouventexaetement les Mêmes à la fin d'une oscillation du piston. 
Pendant l'instant dt, les résistances tendront à diminuer la vitesse 
de l'arbre de couche d'une quantité da, a étant une fonction de t. 
La force élastique f de l'air, tendra au contraire à augmenter la vi- 
tesse du piston de mfdt, m étant un coefficient constant. r étant le 
rappoct de la vitesse du piston, à l'instant £, à la vitesse de l'arbre 
de couche, par suite de la liaison du système, la force élastique. de 
l'air tendra à augmenter la vitesse de l'arbre de couche de mfrdt. 
La vitesse tendra donc à varier de mfrdt.—da en tout. yp (mfrdt — da) 
