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qu'on doit faire en sorte qu'il soit complétement refroidi 
avant de se condenser, et qu'il ne faut pas le faire se con- 
denser à mesure qu'il perd sa chaleur. On trouverait de 
méme que le cas du minimum est celui où la perte de cha- 
leur est proportionnelle à la course du piston. 
2° PRINCIPE. — Il y a beaucoup plus d'avantage à chauf- 
fer une masse ('ait m à une température nk, qu'à chauffer 
une masse nm à la température k. 
Les quantités de chaleur employées dans les deux cas sont 
à très peu prés les mêmes, car la capacité calorifique de 
l'air, quoique changeant avec la température, ainsi que l'a 
reconnu Gay-Lussac, varie peu cependant (a) ainsi qu'il 
résulte de l'accord remarquable des expériences de MM. 
Laroche et Bérard sur la variation de la capacité calorifique 
avec la pression, et d'une formule de Laplace pour calculer 
cette variation, formule obtenue en supposant que la capa- 
cité calorifique est indépendante de la température. Un tel 
accord ne peut avoir lieu que parceque la capacité calori- 
rifique varie trés peu avec la température. Nous la sup- 
_poserons donc, comme Laplace, entièrement indépendante de 
la température. 
Dans cette hypothèse, les masses de calorique nécessaires 
pour élever une masse d'air à une température donnée sont 
rigoureusement proportionnelles à la masse et à cette tem- 
pérature. Elles seront alors dans les deux cas Bmn£, B dést- 
(a) Depuis la présentation de ce Mémoire à l'Institut, M. y. Re- 
eser cris tome 36, page 676), les résultats de ses recherches 
ur les chaleurs spécifiques des fluides élastiques. Ses a re 
"x pour l'air entre — 30 et — 2250, 
eci explique l'accord de la for- 
mule de Laplace avec les expériences de MM. Laron et Bérard. 
